1、“.....对于，归化光斑尺寸和归化传输长度组成函数，可由图中实线表示。对于，同样可以有关于对称函数求出。因此，最小光斑尺寸出现在面处我们称之为光腰，对于处，，所以瑞利长度是光腰与腰斑半径增加到倍处位置之间距离。另外，我们同样可以看到，对于即有式由图中虚线表示。在无限远处，随着线性增加，所以可以通过来定义由于衍射引起光束发散中文字毕业设计论文外文参考文献译文本届原文出处毕业设计论文题目院系电气与电子工程学院专业名称电子信息科学与技术学生姓名学生学号指导教师三，小三，宋体，写全称，汉字下同外文文献中文译文高斯光束高斯光束在自由空间的传输规律考察由式表示的高斯光束沿轴正方向传输，并且在轴和轴方向上没有任何限制孔径即在自由空间中传输。由式中的和......”。

2、“.....所以我们可以求出高斯光束在处振幅分布。旦我们知道了面上场分布，相应场分布便可以由式给出菲涅尔基尔霍夫衍射积分求出。再由式我们可以得出，方面，式沿轴负方向传输高斯光束也同样成立，即沿正向传输但不是从面发出光束也同样成立。如果我们定义其中我们称之为瑞利长度其重要性我们将在以后章节详细讨论，式便可以由以下更加简单形式表出式和式是我们需要计算最终结果。另方面，场分布是由个振幅因子和个横向相位因子及个纵向相位因子乘积组成。现在我们对这些物理量所具有意义进行进步详细讨论。式中振幅因子表明，光束在传输过程中始终服从高斯分布函数，但光斑尺寸大小按照式进行变化。我们同样可以看出......”。

3、“.....对于，归化光斑尺寸和归化传输长度组成函数，可由图中实线表示。对于，同样可以有关于对称函数求出。因此，最小光斑尺寸出现在面处我们称之为光腰，对于处，，所以瑞利长度是光腰与腰斑半径增加到倍处位置之间距离。另外，我们同样可以看到，对于即有式由图中虚线表示。在无限远处，随着线性增加，所以可以通过来定义由于衍射引起光束发散相位因子及个纵向相位因子乘积组成。现在我们对这些物理量所具有意义进行进步详细讨论。式中振幅因子表明，光束在传输过程中始终服从高斯分布函数，但光斑尺寸大小按照式进行变化。我们同样可以看出......”。

4、“.....对于，归化光斑尺寸和归化传输长度组成函数，可由图中实线表示。对于，同样可以有关于对称函数求出。因此，最小光斑尺寸出现在面处我们称之为光腰，对于处，，所以瑞利长度是光腰与腰斑半径增加到倍处位置之间距离。另外，我们同样可以看到，对于即有式由图中虚线表示。在无限远处，随着线性增加，所以可以通过来定义由于衍射引起光束发散图高斯光束模轮廓连续曲线和等相位面虚线之间关系因为我们假定光束在介质中传输是没有损耗，所以整个高斯光束能量在任何值取值都是相同，因此式中振幅因子可以代表场数量物理意义是容易理解。这要求和是相互独立，现在，确保这个条件成立。实际上，利用式，我们可以写成其中，。经检验，和是相互独立。现在，我们来讨论式中横向相位因子......”。

5、“.....对于，归化曲率半径和归化变量之间关系可由图表示。因为是个关于反对称函数，所以对于波面曲率半径同样可以求得。对于，同时当时，取得最小值对于，。时方程由图虚线表示。在处波面是平面，在无线远处波面曲率半径随着线性增加，就像球面波。在无限远处，再次变为球面波。最后，我们讨论式中纵向相位因子，由式可知，除了平面波相移，还有个额外相移。取值随着取值从到变化过程中，由变为。将图中结果联合起来可以得到图简单形式，其中光束轮廓尺寸由实线表示，等相位面由虚线表示。光束在处有个类似于腰最小尺寸，所对应光斑尺寸常被称为腰斑半径或光腰尺寸。另外，根据波面曲率半径符号法则定义时有时有，在区域曲率中心在波面左方......”。

6、“.....该解决方案，对于个给定矩阵，光束传输规律只取决于光束参数，其中光束参数可依据式由矩阵中元素求出。这是个非常重要定理，通常被称为高斯光束定理。在前面章节中，我们已经证明它在自由空间中重要性。在本节中，我们将利用个更加复杂例子来说明它重要性。例高斯光束在薄透镜中传输高斯光束通过焦距为薄透镜，在透镜前光束参数为，通过透镜光束参数为，由式可知与关系为由表给出透镜参数，我们可以得到利用式可以把和表示出来，再把式中实部和虚部分离出来，我们便可以得到通过透镜前后光斑尺寸和曲率半径关系结合图来通论上式物理量之间关系。由第个等式易知通过透镜前后，光束振幅分布是不变，即不能有个不连续光斑尺寸见图。为式含义，首先考虑球面波通过相同镜头图。由点光源发出球面波经薄透镜后聚焦于像点......”。

7、“.....可以看成个球面镜把曲率半径为入射波变成曲率半径为出射波。不仅式对横向振幅分布成立，式对横向振幅分布也同样成立。例薄透镜对高斯光束聚焦现有光斑大小为平面波，通过焦距为薄透镜即束腰位于透镜上，我们需要计算经过透镜后束腰位置和大小。由式和式知经过焦距为透镜和段自由距离变换矩阵为经过透镜和段自由距离后，光束参数可由式求得，其中，可由式求出，已经给出图高斯光束经过透镜传播其中是与束腰相对应瑞利长度。如果通过透镜出束腰出现位置与透镜之间距离为，然后根据式知必是纯虚数。这就意味着式右边实部为。由式和式可知，表达式为因此，我们惊奇发现，透镜和束腰之间距离总比透镜焦距小。另外，我们还能发现在条件下，。如果再次利用式和式计算式虚部，可以求出焦平面上腰斑半径表达式在条件下......”。

8、“.....所以我们可以求出高斯光束在处振幅分布。旦我们知道了面上场分布，相应场分布便可以由式给出菲涅尔基尔霍夫衍射积分求出。再由式我们可以得出，方面，式沿轴负方向传输高斯光束也同样成立，即沿正向传输但不是从面发出光束也同样成立。如果我们定义其中我们称之为瑞利长度其重要性我们将在以后章节详细讨论，式便可以由以下更加简单形式表出式和式是我们需要计算最终结果。另方面，场分布是由个振幅因子和个横向相位因子及个纵向相位因子乘积组成。中文字毕业设计论文外文参考文献译文本届原文出处毕业设计论文题目院系电气与电子工程学院专业名称电子信息科学与技术学生姓名学生学号指导教师三，小三，宋体，写全称......”。

9、“.....并且在轴和轴方向上没有任何限制孔径即在自由空间中传输。由式中和，我们可以得到假设处有，我们可以把上式改写为其中处光斑尺寸为。现在我们可以把式写成，用于替换中和中，分离目标函数中实部和虚部，然后在经过简单代数运算，便可以得到光斑尺寸和坐标下等相位面曲率半径表达式，由式和式我们也可以写成式中括号内复杂物理量可由振幅因子和相位因子表示。利用式中表达式，我们可以得到场振幅表达式其中式和式及式中和便可以唯确定高斯光束场分布。由式可知对于给定和，场分布和只和有关......”。