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【CAD原图】RL6460混合动力微型客车总布置设计【CAD+DOC】

式。其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系。图柱形带电体的透镜形截面为了使用高斯定理计算该带电柱体内外的电场，需通过保角变换将带电柱体的透镜形截面变换为单位圆。因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后，用分式线性变换将上半平面变换为单位圆见图。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷，映射为圆柱分布的电荷，电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的。由变换函数得将式代入式，可得带电柱体内部的电势分布为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的横截页为透镜形带柱体内部的电表达式。其中,。上式中的为电势的参考点，选取平页坐标原点处透镜中心的电势为零，即选取无限长的横截页为透镜形的带电柱体的对称轴为电势参考点。由电势和与场强的微分关系，得式即为无限长的透镜形截页带电体柱内部场强的矢量表达式。带电柱体外部的电势和场强由高斯定理得电场强度的单位圆域外的分布为由此可得带电柱体内的电势分布为将式代入式得重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的透镜形截页带电柱体外部上的应力为这样，作用在半球面上的应力为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力对的平面作用的磁应力面元上的应力为这样作用在的平面作用的磁应力为作用在闭合面上的总磁应力也即作用在上半球面电流上的磁力为写成矢量式为其中负号表示该力是受另半球面电流的磁吸引力。用虚功原理计算单芯偏心电缆单位长度的静电力单芯偏心电缆单位长度的电容单芯偏心电缆可看做半径为的空心圆柱套半径为的圆柱，两柱的轴线平行且相距为,设其空间为真空，如图所示。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图单芯偏心电缆为研究问题方便，设该电缆为直无限长，因此垂直于电缆轴线的所有截面中的电场分布都相同，取其中个截面如图所示，两圆柱的横截面为两个圆。图单芯偏心电缆的横截面和，以圆的圆心为坐标原点两圆的连心线为轴建立平面。取轴上的两点为两圆的镜像对称点，其坐标分别为和，则由对称点的定义，得解方程组得为把偏心电缆变换为同轴电缆而计算其电容，需将平面上的圆和变换为平面上的两同心圆，故可作如下的分式线性变换重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力这样，平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，就对应着平面上的半径分别为和的两同心圆和，如图所示。图平面上的两同心圆为了计算该电缆单位长度的电容，还需进步确定圆和的半径和与及的关系。在平面的圆上取点，再在圆上取点，分别代入式并取的模并注意到，经计算得通过以上所作的分式线性变换，便将平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，变换为平面上的半径分别为和的两同心圆和。由于两圆和在平面上式同心圆，电场式堆成分布的，故得该电缆单位长度的电容量为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力其中为平面上每单位长度的电容量。由于保角变换并不改变电缆的电容量，因此平面上每单位长度的电容量为单芯偏心电缆所受的静电力由电容器电能公式知，当电缆电荷线密度为时，得单位长度电缆的电场能量为对于而言，当时，偏心电缆过渡到同心电缆，式也变化为单位长度的同轴电缆的电能公式当电缆电荷线密度为保持不变时，设单芯偏心电缆空心圆柱轴线相距为，则由虚功原理得单位长度的电缆所受的静电力为式为单芯偏心电缆芯所受电场力的计算公的电死气门座圈的密封面烧损或严重磨损。毕业论文课题长城哈弗柴油机的检修第页共页气缸套是柴油机的主要易损件之。因为空气的压缩和燃料的燃烧做功，都是在气缸套和气缸盖等零件所形成的空间内进行，所以气缸套的技术状况自然和柴油机的经济动力性能密切相关。当气缸套的磨损量及椭圆度过大时，气体密封性变坏，压缩后的压力和温度下降，使柴油机的功率降低，燃油消耗率上升，起动困难。气缸套的磨损也使大量机油上窜到燃烧室，排烟积炭结焦现象严重，并使活塞环失去弹性，发动机过热。另外，柴油机在工作时活塞与气缸的敲击声也增大。这些因素反过来又加速缸套的磨损。所以，发动机的大修寿命，在很大程度上由气缸套的磨损所决定。通常，气缸套最大允许的磨损量，般为其内径的左右。同时柴油机如果压缩比过高,将出现机械负荷过大,工作粗暴等现象，柴油机的压缩比般为。考虑环境温度是否过低主要表现为柴油起蜡，柴油结冰机油粘度过高外界气温在摄氏度以下，此时可作提高温度方面的相应措施，如加开水作冷却液加热机油明火助燃等。其他方面原因配套输出机械带负荷起动配套上对柴油机有向前方向的轴向力配套输出机械与柴油机曲轴不同轴度超差气缸内进入大量的水或油曲轴不能转动，可能为抱轴咬缸和其他不正常情况。案例长城哈弗柴油发动机无法启动故障检修毕业论文课题长城哈弗柴油机的检修第页共页时间年月日路况沥青公路购车时间年月行驶里程公里故障现象辆哈弗柴油车，该车加油之后行驶了小时出现熄火后再玩无法启动，在大良镇芳村家三类修理厂对柴油高压油泵进行了解体，装复后还是无法起动。故障检修首先用进行检查，没有任何故障显示。考虑到该车的高压油泵曾在其他修理厂被拆解，而按照河北保定长城汽车集团的技术要求，该油泵作为精密元件，在非指定专业厂家是不能解体的，怀疑高压油泵在拆解中被损坏起动的故障现象。故障解决办法更换三元催化器，并对燃油管路和燃油箱彻底进行清洗。试车发现切恢复正常。案例二长城哈弗柴油机怠速时敲缸故障检修毕业论文课题长城哈弗柴油机的检修第页共页时间年月日路况乡村公路购车时间年月行驶里程公里故障现象长城哈弗柴油机怠速出现明显的敲缸声，如改变静态供油提前角或调小泵腔压力，敲缸现象虽然清除，但发动机显得动力不足，加速不灵。故障检修及故障排除排除油嘴不良的可能，怠速敲缸只能是因为供油时间太早所致。对于长城哈弗柴油机配用的分配泵均没有负荷提前正时器和转速提前器，且些提前器为伺服式结构，反映十分灵敏，怠速工况时若油压过高，必将引起控制怠速工况的腔内压力，前者是为了保证中高速时有合适的动态供油提前角，以利于柴油机功率的发挥，后者是为了减少怠速的噪音，因此调整时必须两头兼顾，若出现怠速工况泵腔压力太高时，首先应清洗回油螺钉，避免回油小孔赃物堵死而使油压偏高。其次可增加提前弹簧处的垫片，减少怠速转速下的活塞行程。另外对符合提前正时的调整也应予以重视，使之在全负荷的之内起作用，为了确保之点，就必须带有负荷提前正时器的调速器轴起轴向位置进行精确调整，当然调速轴上的回油小孔也式。其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系。图柱形带电体的透镜形截面为了使用高斯定理计算该带电柱体内外的电场，需通过保角变换将带电柱体的透镜形截面变换为单位圆。因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后，用分式线性变换将上半平面变换为单位圆见图。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷，映射为圆柱分布的电荷，电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的。由变换函数得将式代入式，可得带电柱体内部的电势分布为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的横截页为透镜形带柱体内部的电表达式。其中,。上式中的为电势的参考点，选取平页坐标原点处透镜中心的电势为零，即选取无限长的横截页为透镜形的带电柱体的对称轴为电势参考点。由电势和与场强的微分关系，得式即为无限长的透镜形截页带电体柱内部场强的矢量表达式。带电柱体外部的电势和场强由高斯定理得电场强度的单位圆域外的分布为由此可得带电柱体内的电势分布为将式代入式得重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的透镜形截页带电柱体外部