1、“.....可以任意选择η的值来确定。 在这里，我们把η数值计算是大阪大学数字化计算机上执行的。 数值结果偏转和应力分布曲线图显示了几个与无量纲形式的和应力分布与后缀和形式的平均径向和环向薄膜应力变形分布的例子，分别表示和平均径向及周向弯曲应力。 如图所示，径向应力远远小于膜应力和弯曲应力，因此只有周向应力的周向应力引起的讨论。 和弯曲应力，没有例外，内边缘处最大，且抗压的上表面和下表面上的拉伸。 另方面，膜应力的内部边缘的压缩和拉伸的外边缘处的挠度较小的地区除了的情况下，为零。 对变形较大的区域，它们的拉伸的内缘和压缩的外边缘和个瞬变点发生变形的中间值，膜应力分布呈现奇异性图。 同时对负荷参数的弯的。 数值结果偏转和应力分布曲线图显示了几个与无量纲形式的和应力分布与后缀和形式的平均径向和环向薄膜应力变形分布的例子，的中间值，膜应力分布呈现奇异性图。 同时对负荷参数的弯的......”。

2、“.....内边缘处最大，且抗压的上表面和下表面上的拉伸。 另方面，膜应力的内部边缘的压缩和拉伸的外边缘处的挠度较小的地区除了的情况下，为零。 对变形较大的区域，它们的拉伸的内缘和压缩的外边缘和个瞬变点发生变形和形式的平均径向和环向薄膜应力变形分布的例子，分别表示和平均径向及周向弯曲应力。 如图所示，径向应力远远小于膜应力和弯曲应力，因此只有周向应力的周向应力引起的讨论。 和弯曲应力，没有例外，该解决方案解的精度，可以任意选择η的值来确定。 在这里，我们把η数值计算是大阪大学数字化计算机上执行的。 数值结果偏转和应力分布曲线图显示了几个与无量纲形式的和应力分布与后缀的条件下观察到，值立刻进行修改。 改善这种不良状况和减少计算时间，注意到个较小的值般应足以不收敛条件。 因此......”。

3、“..... 在迭代过程收敛的数值的标准，我们把要的。 般来说，用有限差分法求解的精度取决于其网格数。 表给出了两个例子，他经常计算显示，对于是足够精确的实际用途的计算。 式中的松弛参数的最佳值所应选择的试验。 当它是计算的收敛是不好如下除了边界内的网格点，对于这两种界限其中网格数挠度和应力分布曲线挠度和应力分布曲线周向弯曲大负载参数应力分布的例子图数值计算进行了数值计算，对于和的情况下，因为它是最重用有限差分法求解，为他们的右手边是在迭代法是种线性化和每步的认识，应用有限差分近似，他们成为线性代数方程组或三对角方程系统的解决方案，可以容易被消除的方法只有两次是必需的。 用于此目的的有限差分近似是用来加速收敛的解决方案或防止发散。 在般情况下，提高了算法的收敛性能降低的参数值，收敛观察不能被很好的参数的值的改善。 表比较的挠度和应力为，和方程和与给定的边界条件......”。

4、“.....其中所述迭代，必须从个小的负载参数对于该解决方案由线性理论和由非线性理论并不那么不同进行，以个大的负荷参数，而上述迭代过程可以给负载参数的任意值的解决方案中。 松弛参数。 数，与以下几步迭代过程进行，作为初步估计，是正整数作为迭代次数。 解解计算使然后跳到。 在上面的过程，就是所谓的松弛参数此过程中，如前所述，是三个几何参数，而本文的近似的解决方案包括两个几何参数的简化表达式结果有用。 然而，是容易看到的是，无论是哪个都是基本相同的。 数值解的迭代过程如果未知。 方程确定的半径比为定值，几何参数和负载参法最后的结果是其中，是从下列关系计算出的常数方案方案方案这应该由边界条件决定。 方程和的应变能量法的碟形弹簧近似解。 应当指出的是，的解决方案也由应变能量法得到但它包括，和可考虑方程未知的表示。 至。 代入式，我们终于到达总势能的表达式，即，积分常数......”。

5、“.....是由势能驻值原理。 然后由应变能们设置替代这个假设相容方程和整合的近似解，得到如下而和是积分常数。 现在使用以下符号总的潜在能量应变能由外力势能而忽略了剪切应力的影响，获得以下关系其中内力和弯矩，到解。 该数值的过程也被称为方法的改进，因为在我们的方法中的负载参数的任意值的解决方案可以直接获得，而在方法不能做。 假设该碟形弹簧仍圆锥形的外力施加后，我到的结果。 方程和预计也是准确的。 近似解的应变能法获得解决方案满足上述关系，我们首先要解决的问题的碟形弹簧近似用应变能的方法，用它作为迭代的初始估计由于更好的近似作为初始估计，更快的迭代收敛到到的结果。 方程和预计也是准确的。 近似解的应变能法获得解决方案满足上述关系，我们首先要解决的问题的碟形弹簧近似用应变能的方法，用它作为迭代的初始估计由于更好的近似作为初始估计，更快的迭代收敛到解。 该数值的过程也被称为方法的改进......”。

6、“.....而在方法不能做。 假设该碟形弹簧仍圆锥形的外力施加后，我们设置替代这个假设相容方程和整合的近似解，得到如下而和是积分常数。 现在使用以下符号总的潜在能量应变能由外力势能而忽略了剪切应力的影响，获得以下关系其中内力和弯矩和可考虑方程未知的表示。 至。 代入式，我们终于到达总势能的表达式，即，积分常数，是由边界条件如下方案方案方案未知，是由势能驻值原理。 然后由应变能法最后的结果是其中，是从下列关系计算出的常数方案方案方案这应该由边界条件决定。 方程和的应变能量法的碟形弹簧近似解。 应当指出的是，的解决方案也由应变能量法得到但它包括三个几何参数，而本文的近似的解决方案包括两个几何参数的简化表达式结果有用。 然而，是容易看到的是，无论是哪个都是基本相同的。 数值解的迭代过程如果未知。 方程确定的半径比为定值，几何参数和负载参数......”。

7、“.....作为初步估计，是正整数作为迭代次数。 解解计算使然后跳到。 在上面的过程，就是所谓的松弛参数此过程中，如前所述，是的方法，其中所述迭代，必须从个小的负载参数对于该解决方案由线性理论和由非线性理论并不那么不同进行，以个大的负荷参数，而上述迭代过程可以给负载参数的任意值的解决方案中。 松弛参数。 是用来加速收敛的解决方案或防止发散。 在般情况下，提高了算法的收敛性能降低的参数值，收敛观察不能被很好的参数的值的改善。 表比较的挠度和应力为，和方程和与给定的边界条件，可以很容易地用有限差分法求解，为他们的右手边是在迭代法是种线性化和每步的认识，应用有限差分近似，他们成为线性代数方程组或三对角方程系统的解决方案，可以容易被消除的方法只有两次是必需的。 用于此目的的有限差分近似如下除了边界内的网格点......”。

8、“.....对于和的情况下，因为它是最重要的。 般来说，用有限差分法求解的精度取决于其网格数。 表给出了两个例子，他经常计算显示，对于是足够精确的实际用途的计算。 式中的松弛参数的最佳值所应选择的试验。 当它是计算的收敛是不好的条件下观察到，值立刻进行修改。 改善这种不良状况和减少计算时间，注意到个较小的值般应足以不收敛条件。 因此，计算程序是这样写的能够改变的值手动操作时非常方便。 在迭代过程收敛的数值的标准，我们把该解决方案解的精度，可以任意选择η的值来确定。 在这里，我们把η数值计算是大阪大学数字化计算机上执行的。 数值结果偏转和应力分布曲线图显示了几个与无量纲形式的和应力分布与后缀和形式的平均径向和环向薄膜应力变形分布的例子，分别表示和平均径向及周向弯曲应力。 如图所示，径向应力远远小于膜应力和弯曲应力，因此只有周向应力的周向应力引起的讨论。 和弯曲应力，没有例外......”。

9、“.....且抗压的上表面和下表面上的拉伸。 另方面，膜应力的内部边缘的压缩和拉伸的外边缘处的挠度较小的地区除了的情况下，为零。 对变形较大的区域，它们的拉伸的内缘和压缩的外边缘和个瞬变点发生变形的中间值，膜应力分布呈现奇异性图。 同时对负荷参数的弯的。 数值结果偏转和应力分布曲线图显示了几个与无量纲形式的和应力分布与后缀和形式的平均径向和环向薄膜应力变形分布的例子，分别表示和平均径向及周向弯曲应力。 如图所示，径向应力远远小于膜应力和弯曲应力，因此只有周向应力的周向应力引起的讨论。 和弯曲应力，没有例外，内边缘处最大，且抗压的上表面和下表面上的拉伸。 另方面，膜应力的内部边缘的压缩和拉伸的外边缘处的挠度较小的地区除了的情况下，为零。 对变形较大的区域，它们的拉伸的内缘和压缩的外边缘和个瞬变点发生变形的中间值，膜应力分布呈现奇异性图。 同时对负荷参数的弯曲应力分布略有奇异图大值。 不管怎样......”。