1、“.....我们建立了粘滑坐标系图典型的分歧观点精确的动摩擦力见图。接下来的作用力由下式决定，其中,。由运动的方程积分就可以得到结果。其他的参数如。各段曲线表示了稳定和不稳定连续滑动状态，摆动滑动状态，或者是粘滑运动。系列曲线说明了粘滑分界线。第页共页，是开始滑动的位置。对于恒定不变的静摩擦力在图中规定为。仅仅在滑动状态向静止状态转变的时候位移定义为。它是的函数，即,函数通常是个单调递减的函数。静止时间是这个函数的最小实根中单的最小速度为的摩擦定律的情形下我们可以得到的粘滑状态。在超强过阻尼界限任何双稳定状态都将消第页共页失，除了接近极值......”。

2、“.....或者是，接近个极限值,它将突然地向曲线分歧转变或者是向粘住状态。如图所示动摩擦定律在两个极值之间的,出现振动滑动状态。这是个不严密的振动可能难以区别粘滑摆动状态。如图在曲线上的点，当时时不稳定的。他们分离了不同的的求解办法。驻留系统太久的快速运动之后将要沿着曲线变化。方向由的符号决定。它也将到达稳定连续滑动适用于任何除了在极值里微小的距离导致了时间的分离。对于个相位图上的任点,，并且的状态将快速地向点,变化，由,。几种摆动滑动状态，和粘滑振荡器的稳定性都是有可能的见图。最后所有的观点都认为除了连续滑动状态，非常大的滑动速度将会消失因为动摩擦力将要充分地影响这个很大的速度......”。

3、“.....将有两种分歧观点产生。第个是在。第二个是在,。这个例子说明了不断增加,粘滑运动可能消失也可能再产生。此外著名的双稳态的粘滑运动和连续滑动，连续滑动状态，滑循环，使粘滑界限消失。从第种情况到底二种情况的这种粘滑界限也被非稳定连续状态或摆动滑动状态或是它以消失变为稳定连续状态或摆动滑动状态。从第二种情况到第三种情况的转变是不可能发生的。见图，对于此外所有的初始状态除这些抵制状态外都有个固定的粘滑周期。这种相反轨道法向外盘旋趋向于无穷，粘滑状态是不会发生的。两种局部分歧是由可能存在的如果相反轨迹改变了从第种情况到第三种情况的固定粘置。这套装置的界限专门称为粘滑状态边界它是个第页共页不可能存在的轨道......”。

4、“.....相反轨道法向内部盘旋接近于个非稳定状态或非连续滑动状态。，我们相反地计算点的轨迹,与致。三种具有说服力的不同的轨迹是可能存在的。利用相反轨道法采样粘住状态。他们起定义了个有界限的导致非线性轨道的初始状态的装是不适用的同下面关于干摩擦定律有效性致。个摆动变化状态只有在它的最大速度小于由粘性状态决定的滑动速度时才存在。摆动变化状态和粘住状态是怎么样相互作用影响粘滑运动为了回答这个问题。通过改变，产生和消除相互作用来承受分歧点。应该强调点由描述的的分歧观点和评述的的分歧观点是没有关系的。后者的评述在次政体称为爬行的政体上提出，滑振荡器的频率通常是远远小于摆动变化状态的......”。

5、“.....事实上，雷利方程是方程的个特例。因为动摩擦，几种稳定和不稳定周期循环可能存在这里称为摆动滑动状态。它是个最大的速度总是小于的这个有限的循环周期。这样木块决不会粘住。它的频率由左手边的谐波振荡器粗略地给出。动摩擦的第二种说法对于非线性频率去谐是有效的。值得提的是粘标准形式如果关于动摩擦的极值的第三种说法是绝对的，而分歧是超临界的，另外如上面所提到的众所周知的观点，另种观点产生了。时是稳定的。在达到个极值时这种稳定状态改变并且分歧出现。在接近极值并与连续滑动状态有很小的背离时，由振幅决定以间接地知道有关机械装置的干摩擦的知识见论点......”。

6、“.....正如图的例子样。假设静摩擦力始终是存在第页共页的。为任何值时连续滑动状态都是存在的，但它仅仅在以间接地知道有关机械装置的干摩擦的知识见论点。接下来讨论变化状态的，正如图的例子样。假设静摩擦力始终是存在第页共页的。为任何值时连续滑动状态都是存在的，但它仅仅在时是稳定的。在达到个极值时这种稳定状态改变并且分歧出现。在接近极值并与连续滑动状态有很小的背离时，由振幅决定标准形式如果关于动摩擦的极值的第三种说法是绝对的，而分歧是超临界的，另外如上面所提到的众所周知的观点，另种观点产生了。这里称为摆动滑动状态。它是个最大的速度总是小于的这个有限的循环周期。这样木块决不会粘住......”。

7、“.....动摩擦的第二种说法对于非线性频率去谐是有效的。值得提的是粘滑振荡器的频率通常是远远小于摆动变化状态的。这种摆动状态与雷利的周期方程十分相似，事实上，雷利方程是方程的个特例。因为动摩擦，几种稳定和不稳定周期循环可能存在。通过改变，产生和消除相互作用来承受分歧点。应该强调点由描述的的分歧观点和评述的的分歧观点是没有关系的。后者的评述在次政体称为爬行的政体上提出，是不适用的同下面关于干摩擦定律有效性致。个摆动变化状态只有在它的最大速度小于由粘性状态决定的滑动速度时才存在。摆动变化状态和粘住状态是怎么样相互作用影响粘滑运动为了回答这个问题，我们相反地计算点的轨迹,与致......”。

8、“.....利用相反轨道法采样粘住状态。他们起定义了个有界限的导致非线性轨道的初始状态的装置。这套装置的界限专门称为粘滑状态边界它是个第页共页不可能存在的轨道，但是它把粘滑振动和非粘滑状态这两个难以分开的状态区分开了。相反轨道法向内部盘旋接近于个非稳定状态或非连续滑动状态。此外所有的初始状态除这些抵制状态外都有个固定的粘滑周期。这种相反轨道法向外盘旋趋向于无穷，粘滑状态是不会发生的。两种局部分歧是由可能存在的如果相反轨迹改变了从第种情况到第三种情况的固定粘滑循环，使粘滑界限消失。从第种情况到底二种情况的这种粘滑界限也被非稳定连续状态或摆动滑动状态或是它以消失变为稳定连续状态或摆动滑动状态......”。

9、“.....见图，对于的个特殊值，将有两种分歧观点产生。第个是在。第二个是在,。这个例子说明了不断增加,粘滑运动可能消失也可能再产生。此外著名的双稳态的粘滑运动和连续滑动，连续滑动状态，几种摆动滑动状态，和粘滑振荡器的稳定性都是有可能的见图。最后所有的观点都认为除了连续滑动状态，非常大的滑动速度将会消失因为动摩擦力将要充分地影响这个很大的速度。超强的过阻尼极限适用于任何除了在极值里微小的距离导致了时间的分离。对于个相位图上的任点,，并且的状态将快速地向点,变化，由,。在曲线上的点，当时时不稳定的。他们分离了不同的的求解办法。驻留系统太久的快速运动之后将要沿着曲线变化......”。