1、“.....同样满足以上理论解释，这进步证实了此理论正确性。所以，对谐振波长产生起着很重要作用。但是，从图和图中我们发现，对于不同谐振波长，谐振峰值大小是变化，其中在图中，顶角为度左右时达到最大值。这是由于效应作用结果。为此，我们对谐振效应进行了理论分析。图类谐振腔如图所示，三角形后表面和谐振腔底面构成了类谐振腔，对于腔谐振结构，我们认为，反映能量传输和耦合过程物理量就是有效折射率和腔面反射位相差，具体讲，这两个参值方法，法直接将麦克斯韦方程组中时域场旋度方程微分式进行差分化，得到场分量有限差分方程，用具有相同参量空间网格氏胞元去模拟被研究电磁散射结构。选取合适电磁场初始值和计算空间边界条件，可以得到包括时间空间变量麦克斯韦方程数值解，通过傅立叶变换可进步求得空间内频域解。结构模型设计了种基于金属光栅谐振腔，光栅单元结构为三角形，如图所示，深色材料为......”。

2、“.....谐振腔宽度，金属三角形为等腰三角形，顶角为，高，光栅周期为，最后个三角形与腔后表面间隔为，此参数我们认为是谐振腔长度。在图中绿色点处放置观察点。入射光源沿方向入射，且为电场偏振方向垂直于入射方向波，入射光谱范围为。通过分别改变周期，三角形顶角和谐振腔长度来研究其对光谱增强影响。图金属光栅谐振腔结构示意图仿真结果与理论分析为了分析光栅周期，三角形顶角和谐振腔长度对光谱影响，我们分别固定其中两个参数，改变第三个参数，对此器件结构进行了模拟仿真。图为谐振腔长，周期为，谐振波长随三角形顶角角度变化，图为谐振腔长，三角形顶角为度，谐振波长随光栅周期变化。图谐振腔长，周期为，谐振波长随三角形顶角角度变化图谐振腔长，三角形顶角为度，谐振波长随光栅周期变化图给出了谐振波长随三角形顶角角度变化，在这个过程中，光栅周期为，谐振腔长度为，从图中可以看出......”。

3、“.....谐振波长向长波长方向移动，谐振峰大小先增大再减小，并且当顶角角度为时达到最大值，此时谐振波长为。为了说明产生这种现象物理机制，我们首先对这种器件结构进行了理论分析。经过分析，在这种谐振机制中，金属光栅激发和效应共同起着作用。如图，当入射光波波矢量与三角形金属表面法线夹角即入射角大于临界角时候，会在介质和金属界面发生全反射，并产生消逝波，该消逝波得波矢量为，与原光波波矢相比会有个增量。同时，通过介质金属界面引入周期性结构，光波经过此结构时会产生衍射，其波矢量会相应地加上或者减去整数倍光栅矢量，即当光通过此三角形金属光栅时，光栅对光波波矢会有个增量，使得满足激发波矢匹配条件成为可能。从以上分析......”。

4、“.....由公式可以看出，只有满足此匹配条件光波才能激发出，可以沿光栅方向透过，而不满足匹配条件光波将被散射，只有很少量光能透过此光栅。如图所示，给出了分布图，可以看到入射光波通过此光栅时激发出了。图分布图所以，通过改变三角形角度和光栅周期，可以使激发波长移动，而谐振波长变化规律和波长变化规律是致。从公式可以看出，所激发波矢随着度增大而减小，而波矢与波长成反比，即所激发波长随度增大而增大，这与我们试验所得到结果是致。如图所示，谐振波长随着随度增大而增大。同时，从公式还可以得到，所激发波矢虽周期增大而减小，即所激发波长随周期增大而而增大。如图所示，谐振波长随光栅周期增大而增大，同样满足以上理论解释，这进步证实了此理论正确性。所以，对谐振波长产生起着很重要作用。但是，从图和图中我们发现，对于不同谐振波长，谐振峰值大小是变化，其中在图中，顶角为度左右时达到最大值......”。

5、“.....为此，我们对谐振效应进行了理论分析。图类谐振腔如图所示，三角形后表面和谐振腔底面构成了类谐振腔，对于腔谐振结构，我们认为，反映能量传输和耦合过程物理量就是有效折射率和腔面反射位相差，具体讲，这两个参光波波长不匹配所造成，只有两个波长很接近时，光波才会得到最大增强效果。两种波长相差越大，增强效果将越不明显，所以从图中可以看出，当谐振腔长，周期为时，三角形角度为时，会对波长为光波有最佳增强效果。所以，我们可以通过合理设计谐振腔长，三角形顶角和光栅周期来对特地光波进行增强。图谐振波长随谐振腔长度变化结论利用方法对我们提出这种新型结构谐振腔进行了仿真分析。最后得出结论谐振峰位置是由光栅激发和谐振效应两种机制工作作用所决定。即谐振波长由三角形角度，光栅周期和谐振腔长度共同决定。谐振峰大小会发生变化，是由于光栅激发波长与谐振腔谐振波长不相等造成......”。

6、“.....此时谐振峰值会出现最大值，而当两波长相差越远时，谐振峰值会越小。适当调节三角形角度，光栅周期和谐振腔长度三种参数可以对不同波长波进行增强。这种新型结构可以应用于滤波器，分波器等器件中。参考文献，王振林，表面等离激元研究新进展，物理学进展，年第卷第期，年月。顾本源，表面等离子体亚波长光学原理和新颖效应，物理，年卷期，，焦小瑾。亚波长金属结构中表面等离子体相关光学问题研究。中国科学技术大学，。作者简介值方法，法直接将麦克斯韦方程组中时域场旋度方程微分式进行差分化，得到场分量有限差分方程，用具有相同参量空间网格氏胞元去模拟被研究电磁散射结构。选取合适电磁场初始值和计算空间边界条件，可以得到包括时间空间变量麦克斯韦方程数值解，通过傅立叶变换可进步求得空间内频域解。结构模型设计了种基于金属光栅谐振腔，光栅单元结构为三角形，如图所示......”。

7、“.....白色区域材料为，谐振腔宽度，金属三角形为等腰三角形，顶角为，高，光栅周期为，最后个三角形与腔后表面间隔为，此参数我们认为是谐振腔长度。在图中绿色点处放置观察点。入射光源沿方向入射，且为电场偏振方向垂直于入射方向波，入射光谱范围为。通过分别改变周期，三角形顶角和谐振腔长度来研究其对光谱增强影响。图金属光栅谐振腔结构示意图仿真结果与理论分析为了分析光栅周期，三角形基于金属光栅谐振腔光增强现象研究摘要本文设计了种基于金属光栅谐振腔，光栅单元结构为三角形，利用时域有限差分方法对此结构进行了仿真，研究了光栅周期，三角形角度和谐振腔长度等参数对光增强性能影响，利用激发理论和效应理论对这种增强现象进行了理论分析，结果表明这种新型结构谐振腔对特定波长光具有增强效应。关键词，金属光栅，效应，光增强，引言年，等通过在金属膜引入周期孔阵列......”。

8、“.....仍有很强投射光强，并且透过率超过小孔面积百分比，也就是说部分入射在小孔外金属膜上光也透射过去了，这种现象被称为异常透射现象，由于透过光在些波长得到增强，这增强现象随后引起了人们广泛关注。表面等离子体激元，是金属表面种由自由电子和光子相互作用而引起种电磁波模式，是局域在金属和介质表面传播种混合激发态。它在垂直于分界面两个方向上均呈指数衰减，而沿分界面传播距离可以达到几十微米。界面结构特点对性质有很大影响，所以可以通过构造金属表面结构对进行调控，满足各种应用需求。基于表面等离子体光波导被认为是纳米光子学中种重要器件。它克服了传统光波导或光子晶体光波导中存在衍射极限问题，可以满足光子器件微型化和光集成芯片高密度化要求。在过去几年里，这种光波导成为了人们研究热点。本文设计了种基于金属光栅谐振腔，光栅单元结构为三角形，利用时域有限差分方法对此结构进行了仿真......”。

9、“.....三角形角度和谐振腔长度等参数对光增强性能影响，利用激发理论和效应理论对这种增强现象进行了理论分析，结果表明这种新型结构谐振腔对特定波长光具有增强效应。计算模型表面等离子体激元在特定频率下波失可以表示为其中是真空介电常数，是金属介电常数，是波失，是入射光角频率，是光速。考虑到当入射光波为，做出了真空与银界面上色散曲线，见图。由图看出色散曲线在真空中光线色散曲线右边，可以看出在同频率上没有交点，也就是说它们之间不能直接耦合，必须通过波失补偿才可以被激发。色散关系式完全描述光特性，是进行研究基本理论基础。图色散关系对于这种新型波导电磁场分布计算与分析我们采用了时域有限差分法，。是求解任意电磁问题种通用数值方法，法直接将麦克斯韦方程组中时域场旋度方程微分式进行差分化，得到场分量有限差分方程......”。