1、“.....从通过电磁波中收集动力。麦克斯韦方程组预测，任何时间变电气或磁场产生相反的领域和形成电磁波。波有其两个领域的面向正交，而且它在正常的方向上传播给由垂直的电场和磁场所定的飞机。电场磁场和传播的方向形成个右手坐标系统。传播波场的强度从源端上降低，而静电磁场下降到。任何电路随时间变化的场在定程度上有能力辐射。我们只考虑时间谐波领域和使用相符号与时间依赖性。个外向型传播的波给出了，其中是波数，给出了。是波所给予的的波长，其中是光速在自由空间中为米秒和是频率。从源头上减少了波的相位来增大距离。考虑个两线传输的线路与场，必将给它。在个单线路上的电流将会辐射，但只要地面返回路径是很近的，其辐射几乎会取消其他线的辐射，因为两者有的相位差和波程有差不多样的远。除了线路变得越走越远外，在波长方面，场所产生的两个电流在所有的方向上将不再取消。在些方向的相位延迟是不同的辐射从电流在每条线上......”。

2、“.....我们保持电路从辐射提供了密切地面的回赠。因此，高速逻辑要求地球平面去减少辐射及其不受欢迎的串扰。天线辐射天线辐射球面波在以天线为核心的坐标系统的径向方向上传播。在大的距离上，球面波可以近似平面波。平面波是有用的，因为他们把问题简化了。他们不是自然的，然而，因为它们需要无限的功率。该玻印廷矢量描述两个方向的传播和功率密度的电磁波。这是从矢量穿过产生的电场和磁场中发现的，并标注为均方根值是用来表达场的重要性。是复杂的共轭的磁场相。磁场在远区场上是与电场成正比的。比例常数是η，自由空间中的阻抗η因为玻印廷矢量是两个场的矢量的产物，这是正交的两个场以及三重定义了个右手坐标系统。考虑对以天线为核心的同心球形。靠近天线的场减少为等等。恒指定的条件将要求功率辐射与辐距离和将不会被保存的功率起增长。场方面的比例和更高，功率密度随距离减少，比面积增加的速度快......”。

3、“.....这些能量不辐射，但是代替集中在天线周围，它们是近区场的条件。只有条件的玻印廷矢量场的条件所代表的辐射功率，因为该球形的面积的增长为，并给出了个常数的积。所有辐射功率流经内部球体将传播到球形的外部。符号的输入抗依赖于近区场的场类型的优势电气电容式或磁场电感。在共振零抗上储存的能量是平等的，因为是近区场。存储场的增多增加了电路的和缩小阻抗带宽。从天线到目前为止，我们只考虑辐射的场和功率密度。功率流是相同的通过同心的球形平均功率密度是成正比于的。考虑在同坐标的角度上的两个球形的面积的差异。天线的辐射，只有在径向方向因此，没有功率可能在或方向上游走的。功率在面积中的通量管上游走，并如下，不仅平均坡印亭矢量，而且功率密度的每个部分都是与成正比的自从在个辐射波是成正比于的之后，是成正比于。界定辐射强度以此来消除的依赖是很方便的,辐射强度......”。

4、“.....探针天线测量相对辐射强度方向图是通过在天线的周围移动轨迹在个圆圈常数上。当然很多时候天线在旋转而且探头是固定的。些方向图已经建立了名称。方向图随着球面坐标系的常数角度就叫做锥形常数或大圈常数。大圈削减当或是主要的平面方向图。其他命名削减也使用，但他们的名字取决于特定的测量定位，而且它是必要的注释，这些方向图小心地在人们对不同定位器的测量方式之间去避免造成混乱。方向图通过采用个规模来衡量的线性功率，平方根磁场强度，及分贝。该分贝的规模是最常用的，因为它揭示了更多的低层次的反应旁瓣。图显示出了方向图许多特点的。半功率波束有时也只是被称为波束。第十功率和零的波束也被使用在些应用中。这方向图是来自个抛物反射面，该反射面的装置是移下来的轴。残余的瓣当第副瓣变为加入到主波束时发生，并形成了个肩膀。为了让个装置坐落于抛物线的轴上，第旁瓣都是平等的......”。

5、“.....也是衡量顶峰的辐射强度。通过各向同性天线的输入功率在距离来考虑功率密度辐射。各向同性天线在所有的方向上的辐射是相同的，其辐射功率密度是由辐射功率除以个球形的面积得到的。各向同性散热器被认为是的效率。个实际天线的增益增加了在顶峰辐射方向上的功率密度增益是通过指导辐射远离其他部分的辐射范围来取得的。在般情况下，增益定义为天线的增益偏颇的规模功率密度辐射强度图天线方向图的特点在辐射面积上的辐射强度的表面积分除以输入功率，这是天线或天线效率的相对功率辐射的个衡量,效率这里的是辐射功率。在天线上的物质损失或者由于弱阻抗匹配的反射功率减少辐射功率。在这本书，在设计的过程中上述方程中的积分和那些后续表达的概念多于我们执行的操作。只有现实世界中的理论简化......”。

6、“.....该方案将要求实际体化。我们通过用数值方法来解决大部分积分，该方法涉及把积分分成小片段和做加权和。不过，使用实测值的积分减少平均随机误差，提高了结果，这是有帮助的。在个系统中发送器的输出阻抗或接收器的输入阻抗可能与天线的输入阻抗不匹配。最大增益出现上个接收器的阻抗共轭匹配天线，这意味着电阻部分是相同的和无功部分是相同的幅度，但有相反的迹象。增益测量的精度要求在天线和接收机之间的调谐器使得它俩共轭匹配。此外，错配的损失必须通过计算后的测量来消除。无论错配的影响对于个给定系统来说是分开考虑，或天线测量到系统阻抗和错配的损失被认为是效率的部分。例子计算峰值功率密度在公里长的输入功率为瓦特的和增益为分贝的天线。先把增益转换成个比例。功率分布在半径为公里或面积为平方米的球面上。功率密度是是减少的。当我们从个任意方向照亮天线......”。

7、“.....这导致天线在重新辐射信号的天线模式上分工所造成的终端错配和结构模式，为了事件的功率密度不传递给终端场反映了结构。为什么要使用个天线当没有其他办法的时候，我们需要使用天线来传输信号，如在导弹或在崎岖的山区地形上的通信，电缆昂贵，而且需要很长的时间来安装。尔当我们在水平地面上会使用天线的时候就这些天线系统的大的路径损失会令我们相信，电缆运行更好。我们使用方程式来计算电场强度虽然增益通常是与各向同性天线有关的，些天线的增益涉及到个的各向同性增益为分贝的偶极子。如果我们把天线近似作为个点源，我们通过使用方程式来计算电场辐射这仅要求天线相比径向距离要小方程式忽略了电场的方向，这我们界定为两极分化。电场的单位是伏特米。我们通过用乘以方程式及消除相位来确定远区场的方向图，只有当提到在远区场中的另点时，相位才是有意义的......”。

8、“.....我们往往把输入功率看成为瓦特，就很容易地从电场中乘以个常数来可以计算增益。有效面积天线通过波来获得功率并传递些到终端。给出入射波的功率密度和天线的有效面积，功率传送到终端是成果。为了口径天线，如角，抛物反射面，或平板阵列，有效面积是物理面积乘以口径效率。在般的情况下，损耗归因于材料，分布和错配减少了有效面积到物理面积的比例。为抛物反射面估计的典型口径效率是。甚至有极小的物理面积的天线，如偶极子，有有效面积，因为他们通过的波消除了功率。路径损耗我们把发射天线的增益与接收天线的有效面积结合起来，以确定传递的权力和路径损耗。在接收天线的功率密度是在方程式中给出，以及接收功率是在方程式中给出。把两者结合，我们就得出路径损耗,天线发射和天线接收。如果天线中的材料是线性和各向同性的......”。

9、“.....第页。当我们考虑到天线作为发射天线和天线作为接收天线，路径损耗是,由于反应是交互的，路径的损失都是平等的，我们可以收集和消除条款常数由于天线是任意的，这系数必须等于个常数。这个常数是通过考虑在两个大光圈之间的辐射来得出的我们把这个方程代入到路径损耗，以表达它在增益或有效面积中的条件我们对路径损耗作出快速评价，以距离的各种单位和在公式中使用百兆的频率。路径损耗其中取决于长度单位例子计算直径为米，频率为，假设口径效率为的抛物反射面的增益。增益是在方程式中与有效面积有关我们通过来计算圆孔的面积。结合这些方程，我们有其中是直径和是口径效率。把值代入上式，我们得到的增益为例子计算频率为，发射天线增益为......”。