1、“.....考虑在介质中传播的单色平面波，其电矢量的波动表示式为式中为波矢量，为空间点的径矢。若电磁波沿方向传播，则上式简化为波函数与折射率之间的般关系为式中为介质中的波长。现在，上式中的应以复数取代，故上式中的波数也应是复数，即代入式，得电磁波中的磁矢量也有类似的结果。上式表明，电磁波在介质中传播时，其振幅要随传播距离的增大而不断衰减，这意味着电磁波被介质吸收，称为吸收系数或消光系数，它由式决定被吸收的电磁波能量最终转化为热，称为介质损耗。和两式表明，实折射率和吸收率系数都是电磁波频率的函数。电介质的特殊效应电介质极化后，分子电偶极矩沿外电场方向作有序排列，极化强度不为零，同时，电介质表面和体内出现束缚电荷。些电介质除上述结果外，还具有与极化有关的许多特殊效应，简述如下......”。

2、“.....从而在晶体相对的两个面上出现异号束缚电荷，产生定电压，这种现象称为压电效应。压电晶体的种类很多，常见的有石英，酒石酸钾钠俗称罗谢尔盐晶体磷酸二氢钾晶体磷酸二氢铵钛酸钡以及砷化镓硫化锌等具有闪锌矿结构的半导体晶体，此外还有压电陶瓷等。压电晶体可以把机械振动转变为电振动，普遍应用于话筒和电唱针等电声器中。利用压电效应还可以测量各种情形下的压力振动和加速度等。电致伸缩电致伸缩是压电效应的逆效应。些晶体如石英等，在电场作用下由于极化而产生形变，这种现象称为电致伸缩效应。利用电致伸缩效应可以把电振动转变为机械振动，可用于产生超声波的换能器以及耳机和扬声器等。在无限电技术中常利用石英制造晶体振荡器，其突出优点是振荡频率的高度稳定性，广泛用于制造石英钟。铁电性电介质中有特殊的族，如和等，在这些晶体中存在许多自发极化的小区域，这种性质称为铁电性......”。

3、“.....铁电体中自发极化的小区域称为铁电畴，其线度为微米数量级。不同铁电畴的极化方向各京高等教育出版社，重印郭硕鸿著李志兵林琼桂修订动力学三版北京高等教育出版社，重印马文蔚理学教程上册北京高等教育出版社重印马文蔚物理学教程下册北京高等教育出版社重印胡秋友刘之景电磁学北京高等教育出版社年出版陈秉乾王稼军大学物理通用教材电磁学北京大学出版社年王忠亮封小超电磁学讨论四川教育出版社年赵凯华陈熙谋电磁学北京高等教育出版社年郭硕鸿电动力学高等教育出版社年致谢在新疆师范大学的教育下经过五年的学习，使我在做人做事各个方面得到了很大的提高。在老师的指导下我的毕业论文顺利通过，是指导老师帮我批阅了好多次并且提供了这方面的资料和很好的意见，非常感谢他的指导和帮助，在老师耐心的指导下，我学会了论文的三步骤怎么样开头，怎么样继续，怎么样结束。非常感谢指导老师，也非常感谢我系的各位老师，在他们的教育下......”。

4、“.....为以后工作打下了良好的基础。此致敬礼阿甫色买提。托合提不相同，因而宏观上总电偶极矩为零，不表现出电性。在外电场作用下，各铁电畴的极化方向会趋向于外电场方向，导致极化强度不为零，宏观上表现出电性。在峰值定的交变电场作用下，极化强度随电场强度变化的曲线构成个封闭回线，类似于铁磁体的磁滞回线，故称电滞回线。不同铁电体各自有个固定温度，当温度高于时，铁电畴瓦解，失去铁电性，铁电体转变为普遍电介质。各种铁电体的临界温度相差悬珠，例如，钛酸钡的为，而晶体要在以下才表现出铁电性。铁电体必定同时具有压电效应热电效应和电热效应。驻极体撤去外电场后造成极化的机械作用后，仍能长时间保持极化状态的电介质称为驻极体。技术上多采用极性高分子聚合物作为驻极体材料。驻极体具有优异的储存电荷的能力，它能产生高达的强电场，这使它得到了多方面的应用，例如静电成像术吸附气体中微小颗粒的气体过滤器等......”。

5、“.....处于自发极化状态的热电晶体的端面上本来存在由极化造成的面束缚电荷，但由于吸附了空气中的异号电荷而不表现出带电性质。当温度改变时，热电晶体体积发生显著变化，从而导致极化强度的明显改变，破坏了表面的电中性，表面所吸附的多余电荷将被释放出来，这种现象称为热电效应。热电晶体已成为红外探测和热成像技术中的重要器件。电热效应电热效应是热电效应的逆效应，即极化状态的改变导致温度发生改变的现象。在绝热条件下用外电场改变晶体的永久极化强度时，它的温度会发生变化。绝热去极化可以使温度降低，与绝热去磁法样可以获得超低温。常用的电热材料有钛酸锶陶瓷和聚偏氟乙烯等驻极体。结论由以上讨论可以看到电介质般放在静电场时，对各向同性电介质而言，它般会出现位移极化和取向极化，结果是电介质对电场的所有影响会减小。实际电介质放在静电场时，有机分子组成的电介质转向极化与温度有关。温度越高，热运动越剧烈......”。

6、“.....导致极化强度的减小。电介质在交变电场情况下，电磁波在介质中传播时，振幅要随传播距离的增大而不断减小，这意味着电磁波被介质吸收，被吸收的电磁波能量最终转化为热，这就是介质对电磁波的损耗。参考文献陈秉乾幼生望雨磁学专题研究北京高等教育出版社，重印梁灿彬光戒梁竹健磁学第二版式中为分子的极化率。对于各项同性的均匀介质，在感应电偶极矩为球对称的条件下，式中的有效作用场为式中为宏观电场强度，为介质的极化强度，设电介质中单位体积的分子数为，则极化强度为故介质极化率为因电容率介电常量与极化率的关系为故有所遵守的式称为公式。利用折射率与电容率的关系，可将式改写为因为式是在恒定电场条件下的结果，因而公式中的电容率或折射率是静态下的值。对于实际的光波......”。

7、“.....电容率或折射率与频率有关色散现象，这就需要对极化过程重新进行讨论。有极分子的极化假定每个分子都是刚性的电偶极子，其电偶极距为在无外电场作用时，各个分子的的取向由于热运动而杂乱无章，介质在宏观上不表现出电性。在恒定电场的作用下，通过分子之间的热碰撞，各个将转向能量较小的方向，在热平衡状态下，全部的取向遵循的统计分布侓。据此，可计算极性分子的极化率，计算方法与顺磁性的计算方法完全相同，只需简单地用电偶极矩代替分子磁矩,用电场强度代替磁场强度即可。于是，得出介质的极化强度为因而介质的极化率为考虑到在任何情况下都存在感应电偶极距，即极化必定还包括由式给出的贡献。即极化强度应包括转向极化和位移极化感应极化两者的贡献。在忽略宏观电场与有效电场之间的差别后即以代替，有极化率为上式称为公式......”。

8、“.....介质的电容率通过上式，可具体地看到转向极化与温度的关系。实际上，转向极化同时受到电场作用的有序性和热运动的无序性这两种对立因素的制约。温度越高，热运动越剧烈，电场作用造成的有序性降低，导致极化强度的减小。上述两类电介质的极化情况用示意图把上式代入方程式，得令则方程简化为把式和式代入，得即于是代入式，得出原子或分子的电偶极矩为故原子或分子的极化率为设单位统计内包含个原子或分子，则极化强度为式表明，极化强度与交变电场之间是种复数关系，因而极化率和折射率都是复数，下面即将说明，这意味着介质对电磁波有吸收作用......”。

9、“.....由上式，相位差满足相位差的存在于偶极振子受到阻尼是密不可分的。根据式，介质的极化率χ为因电容率介电常量ε与极化率χ的关系为故有注意到电容率是复数，故复折射率也是复数，设则因在弱阻尼情形，为较小的修正数，上式最后结果中已略去了项，式中为实折射率。由式把上式与式比较，得可见，光在吸收电介质中的行为与光在金属中的行为十分相似，金属的折射率也是复数。复折射率的实部为实折射率，决定光的相速和折射复折射率的虚部则决定介质对光的吸收能力来表示......”。