1、“.....所以对照式可得体磁化电流受到的总磁场力为式中的下标和分别表示法向和切向分量如果媒质表面没有传导电流，由边值关系得式和代入式，得到媒质的磁场力和磁力矩计算公式研究电磁学论文流之和的体密度为，总电流的面密度为，磁感应强度为，磁导率为图磁场中的媒质在磁准静态条件下，满足以下关系体电流元所受的磁场力为，将式代入该式，得由麦克斯韦应力公式，体电流所受的总磁场力为式将体电流整体受力转化面的应力，但大多文献推导公式时只考虑体电流的受力，没有考虑面电流的受力......”。

2、“.....体积力与等效面积力的作用点不同，不能直接断定两者的磁力矩相等而有的文献将媒质表面与内侧的磁感应强度视为等同，这虚位移法，通过磁场能量公式和媒质的假想位移计算总磁力矩，可用于较复杂的系统，但当系统中含有非线性磁介质时，磁场能难以计算另外，当媒质在个方向的假想运动受限时，该方向的磁力矩分量无法求出法拉第观点认为磁通密度管表面所受磁场力摘要指出现有方法计算磁力存在的问题推导了作用于媒质的磁场力和磁力矩计算公式......”。

3、“.....并给出应用实例本文进步完善麦克斯韦应力公式，在定程度上弥补虚位移法的不足，同时为法拉第观点和等效磁荷法提供社，倪光正工程电磁场原理版北京高等教育出版社，赵凯华，陈熙谋电磁学下册版北京高等教育出版社，董宇欣磁介质的分子电流模型和磁偶极子模型延安大学学报自然科学版，郭硕鸿电动力学版北京高等教育出版社，匡震邦电弹性理论上海上海证了法拉第观点的正确性但用等效磁荷法和法拉第观点以及麦克斯韦应力公式，只能求得媒质所受的整体磁场力，不能得到媒质所受的磁力矩和表面的实际磁力分布......”。

4、“.....可无法发生假想的位移，所以用虚位移法求解例，只能得到衔铁所受磁力矩的垂直纸面分量，无法得到其它方向的分量，更难以求得衔铁所受的磁场力用虚位移法求解例，只能得到磁棒所受磁场力的水平分量，无法得到其它方向的分量，更难以求得磁棒所受向，即向内，因此磁棒有压缩变形的趋势由对称性可知，式中的面积分在磁棒的上下表面以及前后表面分别抵消，另外磁棒左表面的磁场几乎为零，可以忽略，所以只要计算右表面的积分......”。

5、“.....吴明阳，苏磊分界面上及面电荷和面电流处的电磁场郑州轻工业学院学报自然科学版，骆超艺媒质所受磁场力和磁力矩的分析大学物理，基金福建省中青年教师教育科研项目资助媒质的磁场力和磁力矩计算公式研究电磁学论文文同时考虑了体电流和面电流的受力，进步完善了麦克斯韦应力公式媒质所受的电场力矩也可用本文的方法进行类似分析参考文献骆超艺回路作般运动时的磁通量变化率推导及其应用大学物理，汤蕴璆......”。

6、“.....铁心和磁棒的矩形横截面积均为，磁棒为材质均匀的线性磁介质，其磁导率，分析磁棒在磁场作用下的形变和运动趋势图磁棒所受磁力由式，磁棒表面所受切向磁力密度和法向磁力密度分别为−于分析媒质在磁力矩作用下的形变和运动趋势在些情况下虚位移法只能求出总磁场力矩的分量，而本文公式可以求出媒质表面的实际磁力分布和媒质所受的总磁力矩本文公式基于磁准静态场的基本定律，比法拉第观点和等效磁荷法更为严谨可靠另外，本的磁力矩本文公式可求出媒质所受磁场力和磁力矩的各个分量......”。

7、“.....最终结果与本文相同，从而印证了等效磁荷法的合理性另外，本文推导的总磁场力公式与用法拉第观点得到的结果相同，验，其中水平向右，因此水平向左，说明磁棒的质心有向左运动的趋势另外，根据式和对称性不难判断，磁棒受到相对其质心的磁力矩，说明磁棒没有转动的趋势因此，磁棒表现为向左平动由于媒质在个方向的运动受到限制−因为磁棒的左右和前后表面的，所以该处的由于边缘效应，铁心外磁棒的上下表面处的向右，且，故该处的向右......”。

8、“.....其中，垂直衔铁的下表面向下，说明衔铁的质心有向下运动的趋势根据式，衔铁受到相对于左端支点的总磁力矩，其中，为衔铁长度，垂直纸面向内，说明衔铁有绕左端支铁心和上方衔铁的矩形横截面积均为，忽略漏磁，且近似认为左右气隙中的磁通密度大小均匀，方向与衔铁表面垂直，分析衔铁在磁场作用下的形变和运动趋势图衔铁所受磁力根据式，衔铁表面所受磁力密度为⋅−−−磁化电流元受到的磁场力为式与相加......”。

9、“.....下面证明两者的总磁力矩相等设点到体积元的位矢为，由式，体电流所受的总磁力矩为公式应用适为面积力另外，面电流也受到磁场力的作用媒质表面的磁感应强度为两侧的平均值，面电流元所受的磁场力为，将式和式代入该式，整理后得由式和式，面电流所受总磁场力为式与式相加，得到总电流受到的总磁场力为磁化电流不正确的本文通过严谨的数学推导，得出作用于媒质的磁力矩公式，并给出应用实例，在定程度上弥补以上方法的不足公式推导总电流所受磁场力如图，媒质的体积为......”。