1、“.....本实验选用弱极性物质丙烯腈丁烯苯乙烯的元共聚物塑料作为衍射物，衍射物由打印过电光晶体后的偏振态发生变化，偏振态变化的探测脉冲经过分之波片和沃拉斯顿棱镜后，被分成偏振方向相互垂直的偏振和偏振，两束光通过硅材料的差分探测器后，探测到的光强差被转换为电流差，电流差正比于太赫兹脉冲电场与其他频段的光谱类似，太赫兹时域波形的横轴代表时间，纵轴代表试述太赫兹波的衍射特性光学论文性物质穿透性较强，若障碍物是极性材料时，太赫兹波可以部分穿过障碍物所以，太赫兹波的直边衍射在遵循可见光波段的规律的基础上又包含定的特殊性如图所示......”。

2、“.....在障碍物后方即阴影区内光强迅速下降，在几何亮区离边缘很近的位臵光强发生起伏，在离边缘较远的照明区，光遵循直线传播规律对于太赫兹波段的直边衍太赫兹波受产生源和探测器的限制，国内外学者对这波段的研究仍不完善与可见光不同，太赫兹波对非极性物质有较强的透过性，例如厚度为的聚乙烯片在太赫兹波段透过率可达本文将从太赫兹时域波形出发，由光的波粒象性两个角度详细阐述太赫兹波的衍射特性此研究，方面，可以开阔学生眼界......”。

3、“.....将衍射屏的宽度变化划分为个阶段由太赫兹时域波形的时间延迟和峰值振幅参数可直观地反映出每阶段中太赫兹波直边衍射后光程变化和光强分布规律本实验既可作为课堂内关于光的衍射知识的延伸，又可作为衍射理论与实泛的推广本实验可将太赫兹波引入物理课堂，拓宽太赫兹波应用范围的同时丰富学生的光学知识，培养其探索意识参考文献曹驰宇，王文玲，黄安平缝宽周期性变化的光栅的衍射光强分析大学物理，陈冰心，朱浩宇，涂宏业，等基于半波带法菲涅耳声透镜的仿真与实验研究大学物理，陈志峰，黎达宇，吴卓麒影区逐渐扩张，峰的幅值增加至时，光照区和直边衍射区也都逐渐消失，大量光子穿过衍射屏后由阴影区进入探测器峰的幅值逐渐较少至......”。

4、“.....峰的时间延迟和峰值振幅主要由衍射区和光照区的面积共同决定，峰的时间延迟和峰值振幅主要由阴影区决定，并受衍射区影响时的光程变化规律由于光强与太赫兹波峰值振幅的次方成正比，因此，由太赫兹时域波形中的峰值振幅可以直观地观察到光强的变化规律如图所示图不同宽度衍射屏的峰值振幅受光路元件的微扰影响，太赫兹波光斑内的光子集中在中间区域并呈正态分布基于对上述太赫兹波的传播过程的讨论结合图可知，当衍射屏影区的光子数量增多，峰受直边衍射影响越来越小，峰时间延迟迅速回复至左右当衍射屏宽度时，直接由光照区到达接收器的光子数量减少，阴影区的光子数量增多，直边衍射效果显著......”。

5、“.....等基于偏转平移光路的激光束方位自动校准方法及系统光学学报，詹洪磊，秦凡凯，赵昆，陈思同太赫兹波衍射特性的研究大学物理，基金中国石油大学北京研究生教育质量与创新工程重点项目中国石油大学北京本科教学工程重点项目北京自然科学基金资助试述太赫兹波的衍射特性光学论文测岩石含油率时，岩石中的孔隙对太赫兹波的衍射效应会导致接收到的太赫兹波信号衰减结论本实验利用不同宽度的衍射屏使太赫兹波产生直边衍射，利用太赫兹时域波形数据直观地反映出了衍射屏宽度的变化对太赫兹波传播过程的光程变化以及光强分布的影响太赫兹波受产生源和探测器的限制......”。

6、“.....提取时域波形内各衍射屏的峰和峰位臵处的时间延迟以及峰值振幅，如图和图所示图不同宽度衍射屏的时间延迟由于实验所用光斑为，光子在光斑内服从正态分布，当衍射屏较窄，宽度时仅有少部分光子着衍射屏宽度增加，穿过衍射屏的光子数增加，光程增大，峰的时间延迟增大，峰的时间延迟减小由时域波形的峰值振幅可直观地观察到随衍射屏宽度的增加，峰的光强逐渐减小，峰的光强逐渐增大随着太赫兹技术应用领域的扩展，在些基础实验中太赫兹波衍射现象对实验结果的影响较大例如，太赫兹技术在检宽度时，随着衍射屏宽度增加，阴影区面积逐渐增大，光照区面积逐渐缩减，经光照区直接进入探测器的光子数减少......”。

7、“.....受直边衍射影响的同时伴随着衍射屏对太赫兹波的吸收，峰的幅值缓慢上升当衍射屏的宽度时，光照区持续缩减，峰的幅值降至阴定而稳定在左右当衍射屏宽度时，随着衍射屏宽度增加，阴影区逐渐扩张，光照区逐渐缩减探测器接收到的来自阴影区的光子逐渐增多直边衍射现象逐渐不明显，峰的时间延迟逐渐稳定在左右峰的时间延迟仍然保持在左右由不同宽度衍射屏的时间延迟变化规律可以定量地反映出太赫兹波发生直边衍射过衍射屏，大部分的光子由衍射屏经光照区直接进入接收器由于峰主要由光照区和衍射区的光子共同决定所以，当衍射屏较窄时，大量光子由光照区直接进入探测器，直边衍射效果不显著......”。

8、“.....并受直边衍射区的子波源的影响随着衍射屏变宽，阴试述太赫兹波的衍射特性光学论文脉冲之间的时间延迟由图各个时域波形可看出，太赫兹波在穿过衍射屏后的时域波形呈现出双峰的效果其中峰位臵出现在，与空气参考的峰值位臵相近，它是太赫兹波由衍射区的子波源以及光照区两个区域的光子数量共同决定峰位臵出现在右，它主要取决于阴影区的子波源的光子数量，并受直边衍射区制成其长度均为厚度均为，宽度以为增量，由逐渐增大到在太赫兹波段的折射率约为，透过率约为太赫兹波的直边衍射原理如图所示，透过衍射屏，并在衍射屏的背面阴影区产生新的子波源继续传播相对于光照区，的光强发生部分衰减，光程显著增长在衍射屏的边缘处发度信息通常为探测器响应的电压特性......”。

9、“.....利用快速傅里叶变换等多种信号处理方法对时域波形进行分析与处理可以获取到太赫兹频域谱吸收谱和折射谱等数据这些谱图可从多方面对测试样品进行深入分析获取其吸收系数折射率介电常数等参数图太赫兹波衍射原理示意图本实验率，并将其分为两束光，束作为泵浦光进入太赫兹波发射器激发光电导天线产生太赫兹波再通过衍射屏进入探测器，另束作为探测光经过光程补偿区进入探测器当太赫兹脉冲和探测激光共线经过超球透镜并聚焦到晶体中传播时，太赫兹脉冲电场将改变的折射率椭球，促使线偏振探测光经现象，考虑到太赫兹波实际的产生与传播过程中不可避免的微扰，太赫兹波的衍射现象有其自身的特殊性质，这特殊性主要体现在在实际的实验过程中......”。