1、“.....故余光阶段对应的电流不大约数百安培,持续的时间却较长。雷云中可能存在着几个电荷中心,在第个电荷中心完成上述放电过程之后,可引起第个第个中心向第个中心放电,因此雷云放电通常是多重性的,每次放电相隔离时间约平均为,放电的数。在流注增强阶段,空间电荷迅速积累,表现为流注电流传播速度的迅速增大,流注的主干几乎垂直地向下传播。在时刻,其主干突然爆发出多个分枝,进而转入减弱阶段。在流注减弱阶段,流注电流传播速度将逐渐减小,次电子崩群的空间电荷数量也随之减少,流注以多个光丝向下传播,当其到达低场域时,其头部的空间电荷电场难以维持流注的发展,流注熄灭,暗期开始。在暗期内,滞留在间隙中的正空间电荷云团向周扩散,并在电场的作用下,向负向迁,。只能计算相对于电压下的次流注的发展变化情况。而在工程实际中,流注过程往往伴有暗期与次流注过程,而这些放电过程又对以后的放电性质如先导起始有很大影响......”。

2、“.....给计算的准确性带来不利因素。流注发展的新模型现以正棒负板电极的间隙为例,简述流注传播机理,当流注起始条件满足之后,次电子崩到达棒电极,其电子进入棒电极,滞留带正电的离子云团于棒电极头部附近,加强了负向的电场,加剧了后续的次电子定值时,次流注起始。次流注起始的电场值在电极布臵相同的条件下,几乎是个定值,与次流注起始电场以及在流注传播过程中所产生的离子电荷量无关。因此假设次流注起始的机理与次流注起始的机理有相似性,根据文献的实验数据和文献的经验公式,可以推出如下公式当棒电极附近的电场恢复到大于时,次流注起始。结论所推导的计算模型可用于模拟非均匀电场中,在不同外加电压波形作用下的正流注的发展变化。且方法简便,节省计算时间。根据上文计算结果,在暗期雷电放电及防护雷电放电模型原稿,总的平均速度为。从先导的光谱分析可知,先导发展时其中心温度可达,而停歇时约为......”。

3、“.....先导的电晕半径约为。它犹如个向下伸展的电荷囊,相应先导发展时的电流约为。先导中的纵向电位梯度约为下行负先导在发展中会分成数支,这和空气中原来随机存在的离子团有关。当先导接近地面时,地面较突出的部分会开始迎着它发出向上的放电,这种放电称为迎面先导。迎面先导可以是个,也可以有几个。当迎面先导的个与下见到,故流注熄灭。暗期开始。暗期由上述可知,随着时间的增加,不断有正离子电荷球自棒电极向下排列,使得流注向下发展。这些电荷球在流注传播阶段不断受到流入棒电极的电子的碰撞,部分被复合成中性分子,另部分就混合成个大的正离子电荷球,其是按下述规律混合的。设现有正空间电荷球半径,球内电荷数,在处,后续电子崩球内正空间电荷数为,半径为,在处。从连续概念考虑,它们其实是个正空间电荷球云团。现计算两球相混后,等价球内正空间电日每平方公里雷电的对地放电次数用表示,称为地面落雷密度......”。

4、“.....雷电放电物理过程带负电的雷云向下放电,即负下行雷的线状雷电的进展过程或者说负雷击过程可作如下分析。雷云中电荷密集处的电场强度达到时,将首先出现向下发展的放电,这种放电称为先导放电。由负雷云向下发展的先导是跳跃式前进的,即走段停会儿,再走段,再停会儿。每级的长度为。先导每级发展的速度约为,延续时间约为场域时,其头部的空间电荷电场难以维持流注的发展,流注熄灭,暗期开始。在暗期内,滞留在间隙中的正空间电荷云团向周扩散,并在电场的作用下,向负向迁移。这样,使得棒电极头部附近的电场得以恢复,当其恢复到临界值时,次流注就会起始。根据以上所述的流注传播机理,本文建立了新的流注模型。流注起始用模拟电荷法模拟棒板间隙的场,然后根据流注的起始判据次电子崩到达棒电极后,其在间隙中产生的光电子所引起的次电子崩群简述流注传播机理,当流注起始条件满足之后,次电子崩到达棒电极,其电子进入棒电极......”。

5、“.....加强了负向的电场,加剧了后续的次电子崩群的发展。另外,次电子崩在其发展过程中发射出大量光子,光子碰撞空气粒子产生光电子,大量的光电子参与次电子崩群过程,成为加剧次电子崩群发展的又重要因素。总之,由于空间电荷电场和光子的交互作用,次电子崩群才得以蓬勃发展。次电子崩在发展过程中又产生了更多的空间电荷和光子,正中的电子数应不小于次电子崩中的电子数其中,是次电子崩群的电子数,是次电子崩的电子数,来决定流注起始电压。只能计算相对于电压下的次流注的发展变化情况。而在工程实际中,流注过程往往伴有暗期与次流注过程,而这些放电过程又对以后的放电性质如先导起始有很大影响。能量判据中引用了较多的难测量的微观物理参量,给计算的准确性带来不利因素。雷电放电及防护雷电放电模型原稿。当时,流注所产生的光子数已很小,不足为观察者主放电过程是逆着负先导的通道由下向上发展的,速度为光速的......”。

6、“.....其平均值约为光速的倍。主放电到达雷云时就结束了,然后云中的残余电荷经过主放电通道流下来,称为余光阶段,由于云中的电阻较大,故余光阶段对应的电流不大约数百安培,持续的时间却较长。雷云中可能存在着几个电荷中心,在第个电荷中心完成上述放电过程之后,可引起第个第个中心向第个中心放电,因此雷云放电通常是多重性的,每次放电相隔离时间约平均为,放电的数强度达到时,将首先出现向下发展的放电,这种放电称为先导放电。由负雷云向下发展的先导是跳跃式前进的,即走段停会儿,再走段,再停会儿。每级的长度为。先导每级发展的速度约为,延续时间约为,总的平均速度为。从先导的光谱分析可知,先导发展时其中心温度可达,而停歇时约为。先导中心的线电荷密度约为,先导的电晕半径约为。它犹如个向下伸展的电荷囊,相应先导发展时的电流约为。先导中的纵向电位梯度约为下更多的地面目的物产生迎面先导......”。

7、“.....最先与下行先导达到最后跃变的上行先导将成为击中点。成为击中点的物体也可能不产生迎面先导,当下行先导的流注抵达该目的物,并且其间的平均场强超过击穿临界值时,击穿也会发生。流注放电的计算模型等效电子崩模型即形成新电子崩电荷所需的能量受到同时产生的离子对作用力的制约。这里能量的交换是通过电场力的作用实现的。当空间电荷作用使场强下降,电了崩荷数为。根据等价电荷球所具静电自能为两电荷球所具静电自能之和有由式可确定等价球半径。根据等价电荷球所具有势能为两电荷球所具势能之和有其中,分别代表,处的电势。由上式可确定等价球位臵。确定了混合后的空间电荷球之后,假定在暗期内再没有新的电子崩出现,空间电荷球按如下规律扩散和迁移随着时间的增加,空间电荷球扩散得更大,并且更远离棒电极,因此,棒电极头部附近的电场得以恢复,当电场恢复到中的电子数应不小于次电子崩中的电子数其中......”。

8、“.....是次电子崩的电子数,来决定流注起始电压。只能计算相对于电压下的次流注的发展变化情况。而在工程实际中,流注过程往往伴有暗期与次流注过程,而这些放电过程又对以后的放电性质如先导起始有很大影响。能量判据中引用了较多的难测量的微观物理参量,给计算的准确性带来不利因素。雷电放电及防护雷电放电模型原稿。当时,流注所产生的光子数已很小,不足为观察者,总的平均速度为。从先导的光谱分析可知,先导发展时其中心温度可达,而停歇时约为。先导中心的线电荷密度约为,先导的电晕半径约为。它犹如个向下伸展的电荷囊,相应先导发展时的电流约为。先导中的纵向电位梯度约为下行负先导在发展中会分成数支,这和空气中原来随机存在的离子团有关。当先导接近地面时,地面较突出的部分会开始迎着它发出向上的放电,这种放电称为迎面先导。迎面先导可以是个,也可以有几个。当迎面先导的个与下球状雷电。雷云与地之间的线状雷电可能从雷云向下开始......”。

9、“.....下行雷又可分为正下行雷与负下行雷线状雷电也可能从地面突出物向上开始,叫上行雷,上行雷又可分为正上行雷与负上行雷。最常见的约是带负电的雷云向下放电即负下行雷的线状雷电,球雷则极为罕见。雷云放电的距离可以通过测量雷声与闪光到达观测点时刻的不同,按每千米雷声落后闪光进行估算。距离大于的雷很少能听到。天内小时内只要观测人员听到雷声就计为个雷暴日雷暴小时。每个雷暴雷电放电及防护雷电放电模型原稿行负先导在发展中会分成数支,这和空气中原来随机存在的离子团有关。当先导接近地面时,地面较突出的部分会开始迎着它发出向上的放电,这种放电称为迎面先导。迎面先导可以是个,也可以有几个。当迎面先导的个与下行先导的支相遇时,就会产生强烈的中和效应,出现极大的电流数十到数百千安培,并伴随着雷鸣和闪光,这就是雷云放电的主放电阶段。主放电存在时间极短,约为。主放电电流的波头时间约,平均时间为约......”。