1、“.....如改变掺杂浓度等，或者采用自校准技术来解决零点漂移的问题，但这些方法补偿精度不高，效果远没有上述三种方法好，因此这里就不列举。.本章小结上述硬件补偿软件补偿方法，均可实现温度引起的传感器零点漂移，都是行之有效的途径。但较国外发展情况来看，我们做的还远远不够，前方的路还很长。借鉴国内外传感器生产厂家零点补偿零点温度补偿工艺，积累经验，自主开发研制。硬件补偿固然重要有其优势所在，但毕竟信息技术在发展，仪器设备微型化智能化是不言而喻的大趋势，所以我们必须加紧其补偿方法的研究，尤其是在软件补偿方面，利用神经网络方法补偿更显得尤为重要。第四章零点漂移补偿算法的语言实现与测试.基线斜率去除零点漂移的流程图设计数字滤波方差较大差分较大图去除零点漂移的程序流程图开始计算第二零点计算零点方差判方差计算两零点的差分判差分基线去零点漂移斜率去零点漂移结束.变量定义及部分运行程序根据理论算法及程序流程图编写出运行程序。下面给出部分程序......”。

2、“.....是对和处理得到的方差是和的均值,是的最大最小值,是的最大最小值中间变量差分是两零点均值斜率采样周期求方差部分程序.求差分部分程序求第第二零点部分程序.结果分析现以的采集结果为例进行分析，下图为零点漂移补偿前曲线图图原采集数据曲线从图中可以看出曲线存在约为.左右的零点漂移。现提取曲线的采样点，定采样点数为，采样开始时刻为，采样结束时刻为，采样时间为,采样速率为，采样周期为即，对曲线图放大如下图原采集数据曲线放大图我们手动抽取个采样点，则有以下数据表采样开始前采集值表二采样结束后采集值表三采样期间采集值运行去零漂软件，如下图图基线斜率去零漂软件运行界面点击“参数设置”按钮，对相关参数分别进行设置。首先输入采样前后采集点个数以及采样点个数，如下图图参数输入界面点击“确定”按钮，并点击下步，设置采样周期，如图图参数输入界面点击“确定”按钮，并点击下步，输入采样前数据，如下图图数据输入界面点击“确定”按钮，并点击下步......”。

3、“.....如下图图数据输入界面点击“确定”按钮，并点击下步，输入采样结束后的数据，如下图图数据输入界面点击“确定”按钮，并点击“完成”，结束参数设置再点击“零漂计算”，对相关结果进行计算，并输出零点补偿后的新数据，如下图图结果运行界面在这里需要补充说明的是，因为经过基线去零漂算法补偿之后，我们对得出的结果取的是绝对值因为实际中测量的物理量不可能为负，这对最后实际的结果是没有影响的，因此上述结果里的负值都取其绝对值。补偿前的采样结果输入中，如下图绘图得到曲线如下图仿真补偿前曲线图将补偿后的结果输入中，如下图绘图得出零点漂移补偿后的曲线如下图仿真补偿后曲线图在这里，我们应该知道，最终曲线的精确度是与求方差.求差分,.!!!.,.处理后的采样数据!请输入要处理的数据个数,数据输入请输入采样周期请依次输入采样前的处理数据求第二零点求方差判断方差是否满足条件计算两零点差分采样数据处理样点的个数有关的，当我们设置的采样点个数越接近原始采样数据的个数......”。

4、“.....对补偿前原曲线处的数值放大，如下图图原曲线在处值需要说明的是，由于该曲线并不是近期现场采集所得，因此在当时数据采集过程中并没有设置出采集前和采集后的余量，在这里，我们将这段时间采集的数据作为采样开始前的量，之后的数据作为采样结束后的量，之间的数据作为采集数据来处理。如果该零点漂移补偿方案成熟后，再在工业现场采集数据时，我们可以在正式采样开始前和采样结束后分别留出段时间进行数据的采集，以便计算第第二零点。因此，在这里，我们将时刻的值视为初始值。通过比较我们能得出，补偿前，原曲线在处的值为.，补偿后，新曲线在处的值为.。对曲线的零漂达到了很好的补偿效果。为了更为清楚的表明补偿后的效果，我们给出补偿前后的曲线图如下图零点漂移补偿前实验采集数据曲线图零点漂移补偿后实验采集数据曲线将曲线放大，如下图图零点漂移补偿后实验采集数据曲线放大图作为信号预处理的部分，消除零点漂移的软件主要包含如下几个功能求个采样点的平均值计算方差和差分计算斜率......”。

5、“.....这些功能的具体实现是根据前面推导的公式，其中在求个采样点的平均值来计算方差和差分时，个采样点指的是没有真实的采样信号到来之前和真实的采样信号已经结束了这些时间段内的采样点。软件是基于面向对象的语言编写的，代码的复用性功能的可扩充性与系统的可抑制性较好。结论总结本文，作者主要进行了以下工作介绍了当前压力传感器的背景以及国内外对于零点漂移的主要进展情况对压力传感器的工作原理做了详细介绍，并对压力传感器产生零点漂移的原因做了讨论论证了软硬件补偿方法，并着重介绍了以基线斜率去零漂等三种方法为代表的软件补偿算法对基线斜率去零漂方法给与了程序解读，并对采样数据进行了补偿分析。由于个人的能力以及时间的限制，本文存在些不足之处。对于以后的改进方向，作者给出自己的想法修改算法程序，使程序中的采样数据能够实现时时变化，即只要从变送器传出数据就能直接进入算法程序中，并进行算法补偿，得出新的数据，在送入“试车系统”软件中，画出曲线对算法程序进行修改......”。

6、“.....总的来说，文章分析出了压力传感器的零点漂移的产生原理，编写出了简单可行的算法程序，基本实现了预期目标。致谢回顾论文完成的过程，很多人给与了我最真诚的帮助，应该说没有他们的帮助，许多想法可能就不会实现。在这些人中，给予我最多帮助也是我最想感谢的是我的导师赵子先老师。在做毕业论文的过程中，赵老师兢兢业业实事求是的人生态度热忱正直的处事作风，以及渊博的学术积淀，都让我受益匪浅。由于时间的关系，未能与赵老师起去工厂调试结果，这不能不说是个遗憾。在研究课题的过程中，我曾遇到许多困难，是群热心的同学在我最无助的时候给予了我最无私的帮助，我无法忘记他们努力的身影和真诚的关怀。在此，我想由衷的向他们道声感谢，这些老师和同学将是我生的财富。最后，感谢我的父母，他们是支持我路走下去的动力。参考文献张晓群，吕惠民.压力传感器的发展现状与未来.半导体杂志，年月第卷第期．樊尚春.传感器技术及应用.北京北京航空航天大学出版社，.苏亚......”。

7、“.....李国玉．压力传感器热零点漂移补偿各种计算方法的比较．传感技术学报．赵彦晓．压力传感器的热零点漂移补偿与非线性修正．硕士论文．河北工业大学．张春飞，罗家荣．软件去除零点漂移方法的讨论．计算机测量与控制,.,.张立新，刘娜，赵楠．扩散硅压力变送器温度补偿研究．北京石油化工学院学报．,．甄丽娟．传感器放大器零点漂移的解决办法．黑龙江电子技术．年第期．宋文绪，扬帆．传感器与检测技术．北京高等教育出版社．年．马明健．数据采集与处理技术．西安交通大学出版社．年．何渝．计算机常用数值算法与程序．人民邮电出版社．年．周润景，郝晓霞．传感器与检测技术．电子工业出版社．年．孙以材，陈志永，王静．传感器与固体电子学中非线性函数多项式拟合的规范化．电子器件．年月，．于海生．微型计算机控制技术．清华大学出版社．年．徐国栋．智能压力变送器的研究．山东科技大学硕士生论文．年月．张洪涛......”。

8、“.....第期．附录附录基线斜率法去零漂程序源代码变量定义及初始化,.,.,.,.求第第二零点式中在规定的温度保温小时后，传感器零点输出的平均值在室温时，传感器零点输出的平均值在室温时，传感器满量程输出的平均值在规定的温度保温小时后，传感器满量程输出的平均值。.压阻式压力传感器的工作原理分析利用压阻式变换原理可以制成压敏电阻，压敏电阻可以感受物体受力时产生的应变力。应力让压敏电阻的阻值发生变化，通过电桥进步将电阻变化转化为电压或者电流的变化。利用压阻式变换原理制成的传感器即为压阻式传感器。半导体材料的压阻效应当固体受到作用力后其电阻率会发生变化，这现象称为固体的压阻效应。所有的固体均具有这特点，其中以半导体材料最为显著，因而最具有实用价值......”。

9、“.....用集成电路工艺制成扩散型压敏电阻，扩散型硅压力传感器运用的正是这种效应。以下对扩散型压敏电阻效应做简单讨论。我们知道，对给出的种材料，其电阻的变化率可以写为以下形式对于金属而言，很小，电阻的应变效应主要是由式中的后两项形成的而对于半导体来说，却很大，这是由半导体材料的导电特性决定的。大量实验表明半导体材料的电阻率相对变化可写为式中压阻系数，表示单位应力引起的电阻率相对变化量应力。对单向受力的晶体，令。由式，电阻率的变化率可写为则电阻的变化率可写为其中在半导体材料中的应变系数远大于金属片的应变系数，而且其应变系数的变化主要是由电阻率的相对变化引起的。因此，我们可以得出压阻式压力传感器主要优点是压阻系数很高，分辨率较高，动态响应好，但其最大的缺点就是压阻效应的温度系数大，存在较大的温度误差。压阻系数对于应变片的应变效应，有相应的对于半导体电阻的压阻效应......”。