1、“.....衰减的量两个交变分量,个频率是基波但随时间衰减另个频率是两倍频率,其量值较小,但幅值不变。仿真分析与计算由于在对变压器绕组进行瞬态受力分析时,无法做出对绕组每个部位随时间变化的受力曲线,所以在对变压,因其电阻值是个集中参数,所以在外加电压源的时候,可以直接由电压源和直流电阻计算得到电流的数值,而对于实体线圈,因为其电阻值与频率材料等有关,所以该电阻也称作交流电阻。电力变压器绕组短路瞬态受力分析原分析仿真理论分析维瞬态场计算原理文中拟采用软件建立维瞬态场,使用局部剖分法来计算维瞬态运动所带来的效应。在维瞬态磁场中,可以调用电压源或电流源作为模型激励源,而绕组又分为两种,种电力变压器绕组短路瞬态受力分析原稿进行瞬态仿真分析之前,先在高压绕组第分区单独建立个匝线圈,然后在低压绕组的第分区单独建立个匝线圈......”。

2、“.....图局部细化的维变压器模型该次仿真的激励是短路电流,短路电流的数据采用的变压器短路实验中圈,因为其电阻值与频率材料等有关,所以该电阻也称作交流电阻。电力变压器绕组短路瞬态受力分析原稿。在强度计算时,可以考虑分别独立计算,因为这两种力通常产生不同的应力,引发不同的独立的损坏模式。其中,辐。低压绕组受到的辐向合力和轴向合力大于高压绕组受到对应的合力分区模型的高压绕组和低压绕组都是在第分区受到的辐向合力最大分区模型的高压绕组和低压绕组都是在两端部受到的轴向合力最大。基于前文的仿真思路,瞬态运动所带来的效应。在维瞬态磁场中,可以调用电压源或电流源作为模型激励源,而绕组又分为两种,种是绞线型绕组,种是实体绕组。其中绞线绕组不考虑涡流分布,认为绕组内的电密是完全均匀的,而实体绕组则需要计算冲性质的......”。

3、“.....力由恒定分量和两倍频率的交变分量组成。短路电流产生的电磁力为式中,是最大峰值力。这个力由个分量组成,即两个单向分量,个是常量,另个随时间衰减的量两个交变分量,个频率是趋肤效应。在施加电压源时,绕组上的电流为未知量,所以需要进行绕组回路上的电压计算。对于绞线型绕组,因其电阻值是个集中参数,所以在外加电压源的时候,可以直接由电压源和直流电阻计算得到电流的数值,而对于实体仿真分析与计算由于在对变压器绕组进行瞬态受力分析时,无法做出对绕组每个部位随时间变化的受力曲线,所以在对变压器绕组瞬态受力分析之前,先分析绕组在短路电流达到峰值时,进行静态分析,得出绕组整体的受力情况为了在满足计算机的工作限度内使复杂问题尽可能简单化,该研究在建立变压器的维模型作出如下假设忽略压板和夹件的结构......”。

4、“.....忽略绕组垫块撑条匝间绝缘等结构件的影响近似认为变为由以上可知,短路电流在时达到最大值,高压侧短路电流最大值为,低压侧短路电流最大值为。考虑到变压器的继电保护般在内动作,所以该次仿真的时长设臵为。结语该次研究首先将变压器绕组由下到上分成个等分区域,在力是由轴向磁通产生的,轴向磁通矢量的最大值在主空道达到最大值式中为空气磁导率,为绕组的电气匝数为绕组中电流的方均根值,为绕组的几何平均高度,。关键词电力变压器绕组短路瞬态受力趋肤效应。在施加电压源时,绕组上的电流为未知量,所以需要进行绕组回路上的电压计算。对于绞线型绕组,因其电阻值是个集中参数,所以在外加电压源的时候,可以直接由电压源和直流电阻计算得到电流的数值,而对于实体进行瞬态仿真分析之前,先在高压绕组第分区单独建立个匝线圈......”。

5、“.....建立后的模型见图。图局部细化的维变压器模型该次仿真的激励是短路电流,短路电流的数据采用的变压器短路实验中变压器绕组采用材料库的铜制成,计算区域采用真空。高压绕组受到的辐向力是向外的,即相当于往外拉伸力低压绕组受到的辐向力是向内的,即相当于往里的压缩力高压绕组和低压绕组端部的轴向力都是往绕组中部方向压缩电力变压器绕组短路瞬态受力分析原稿器的结构件的材料均匀各向同性。忽略变压器的油箱及油采用仿真计算的真空区域代替模型材料的设定铁心采用材料库中的硅钢制成,变压器绕组采用材料库的铜制成,计算区域采用真空。电力变压器绕组短路瞬态受力分析原稿进行瞬态仿真分析之前,先在高压绕组第分区单独建立个匝线圈,然后在低压绕组的第分区单独建立个匝线圈。建立后的模型见图。图局部细化的维变压器模型该次仿真的激励是短路电流......”。

6、“.....参考文献李岩大型电力变压器线圈电磁力和局部过热问题研究沈阳沈阳工业大学,焦立阳电力变压器绕组短路电动力的计算沈阳沈阳工业大学,。由于变压器内部几何构造复薄弱部分的区域单独建立匝线圈,得出线圈随时间变化的受力曲线。由于变压器内部几何构造复杂,为了在满足计算机的工作限度内使复杂问题尽可能简单化,该研究在建立变压器的维模型作出如下假设忽略压板和夹件的结构,通态条件下仿真分析出受力最大分区,然后再在受力最大分区域内,单独建立单匝线圈模型最后施加短路电流,得出单匝线圈在短路的情况下,线圈所受电磁力随时间变化的曲线。采用该方法研究的绕组瞬态受力分析可为经历多次趋肤效应。在施加电压源时,绕组上的电流为未知量,所以需要进行绕组回路上的电压计算......”。

7、“.....因其电阻值是个集中参数,所以在外加电压源的时候,可以直接由电压源和直流电阻计算得到电流的数值,而对于实体录的数据,变压器的短路实验是高压绕组对低压绕组短路实验,实验电压施加于高压线端与中性点之间,低压全短路,中压开路点接地。通过记录的数据,拟合对应的短路电流波形曲线和短路电流函数。高压侧相短路电流函。低压绕组受到的辐向合力和轴向合力大于高压绕组受到对应的合力分区模型的高压绕组和低压绕组都是在第分区受到的辐向合力最大分区模型的高压绕组和低压绕组都是在两端部受到的轴向合力最大。基于前文的仿真思路总结出绕组受力较大的些部位。然后在施加瞬态电流的情况下,针对这些比较薄弱的部分,对薄弱部分的模型进行细化建模,在薄弱部分的区域单独建立匝线圈,得出线圈随时间变化的受力曲线......”。

8、“.....忽略绕组垫块撑条匝间绝缘等结构件的影响近似认为变压器的结构件的材料均匀各向同性。忽略变压器的油箱及油采用仿真计算的真空区域代替模型材料的设定铁心采用材料库中的硅钢制成电力变压器绕组短路瞬态受力分析原稿进行瞬态仿真分析之前,先在高压绕组第分区单独建立个匝线圈,然后在低压绕组的第分区单独建立个匝线圈。建立后的模型见图。图局部细化的维变压器模型该次仿真的激励是短路电流,短路电流的数据采用的变压器短路实验中绕组瞬态受力分析之前,先分析绕组在短路电流达到峰值时,进行静态分析,得出绕组整体的受力情况,总结出绕组受力较大的些部位。然后在施加瞬态电流的情况下,针对这些比较薄弱的部分,对薄弱部分的模型进行细化建模,......”。

9、“.....基于前文的仿真思路,。绕组电磁力电磁力是单方向且是脉冲性质的。在纯正弦电流时,力由恒定分量和两倍频率的交变分量组成。短路电流产生的电磁力为式中,是最大峰值力。这个力由个分量组成,即两个单向分量,个是常量,另个随时是绞线型绕组,种是实体绕组。其中绞线绕组不考虑涡流分布,认为绕组内的电密是完全均匀的,而实体绕组则需要计算其趋肤效应。在施加电压源时,绕组上的电流为未知量,所以需要进行绕组回路上的电压计算。对于绞线型绕力是由轴向磁通产生的,轴向磁通矢量的最大值在主空道达到最大值式中为空气磁导率,为绕组的电气匝数为绕组中电流的方均根值,为绕组的几何平均高度,。关键词电力变压器绕组短路瞬态受力趋肤效应。在施加电压源时,绕组上的电流为未知量......”。