1、“.....即谐振波长由三角形的角度，光栅周期和谐振腔的长度共同决定。谐振峰大小会发生变化，是由于光栅激发的波长与谐振腔的谐振波长不相等造成的，即只有当光栅激发的波长与谐振腔的谐振波长相等时，此时的谐振峰值会出现最大值，而当两波长相差越远时，谐振峰值会越小。适当调节三角形的角度，光栅周期和谐振腔的长度三种参数可以对不同波长的波进行增强。这种新型结构可以应用于滤波器，分波器等器件中。参考文献,,王振林，表面等离激元研究新进展，物理学进展，年第卷第期，年月。顾本源,表面等离子体亚波长光学原理和新颖效应,物理,年卷期,,,,,焦小瑾。亚波长金属结构中表面等离子体相关光学问题的研究。中国科学技术大学，。作者简介,,,,,,,,,,,,,,,电场偏振方向垂直于入射方向的波，入射光谱范围为。通过分别改变周期......”。

2、“.....图金属光栅的谐振腔结构示意图仿真结果与理论分析为了分析光栅周期，三角形顶角和谐振腔长度对光谱的影响，我们分别固定其中两个参数，改变第三个参数，对此器件结构进行了模拟仿真。图为谐振腔长，周期为，谐振波长随三角形顶角角度的变化，图为谐振腔长，三角形顶角为度，谐振波长随光栅周期的变化。图谐振腔长，周期为，谐振波长随三角形顶角角度的变化图谐振腔长，三角形顶角为度，谐振波长随光栅周期的变化图给出了谐振波长随三角形顶角角度的变化，在这个过程中，光栅周期为，谐振腔长度为，从图中可以看出，随着三角形顶角角度的增加，谐振波长向长波长方向移动，谐振峰的大小先增大再减小，并且当顶角角度为时达到最大值,此时谐振波长为。为了说明产生这种现象的物理机制，我们首先对这种器件结构进行了理论分析。经过分析，在这种谐振机制中，金属光栅激发的和效应共同起着作用。如图......”。

3、“.....会在介质和金属界面发生全反射，并产生消逝波，该消逝波得波矢量为，与原光波的波矢相比会有个增量。同时，通过介质金属界面引入周期性结构，光波经过此结构时会产生衍射，其波矢量会相应地加上或者减去整数倍的光栅度左右时达到最大值。这是由于效应作用的结果。为此，我们对谐振效应进行了理论分析。图类谐振腔如图所示，三角形的后表面和谐振腔底面构成了类谐振腔，对于腔谐振结构，我们认为，反映能量传输和耦合过程的物理量就是有效折射率和腔面反射位相差，具体的讲，这两个参数决定了谐振峰的位置。参照经典的腔谐振条件，我们给出此器件结构增强效应的谐振条件在腔面不变的情况下，我们认为腔面反射位相差是个固定值，由公式可以发现此谐振波长的大小主要由腔长决定。对公式二进行变形......”。

4、“.....在不变得情况下，谐振峰与谐振腔长成线性关系。为了验证以上理论的正确性，我们固定光栅周期，三角形顶角，改变谐振腔长度，仿真结果如图所示。可以看出谐振峰的位置随谐振腔长度的增加而向长波长方向移动，而且满足线性关系，说明在此器件中确实存在着谐振效应。从图中还观察到与图和图相似，随着谐振腔长度的变化，谐振峰值的大小也出现了极值。这是因为满足谐振腔的谐振波长与满足光栅激发的光波波长不匹配所造成的，只有两个波长很接近时，光波才会得到最大的增强效果。两种波长相差越大，增强效果将越不明显，所以从图中可以看出，当谐振腔长，周期为时，三角形角度为时，会对波长为矢量，即当光通过此三角形金属光栅时，光栅对光波的波矢会有个增量，使得满足激发波矢匹配条件成为可能。从以上分析......”。

5、“.....由公式可以看出，只有满足此匹配条件的光波才能激发出，可以沿光栅方向透过，而不满足匹配条件的光波将被散射，只有很少量的光能透过此光栅。如图所示，给出了分布图，可以看到入射光波通过此光栅时激发出了。图分布图所以，通过改变三角形角度和光栅周期，可以使激发的波长移动，而谐振波长的变化规律和的波长变化规律是致的。从公式可以看出，所激发的波矢随着度的增大而减小，而波矢与波长成反比，即所激发的的波长随度的增大而增大，这与我们试验所得到的结果是致。如图所示，谐振波长随着随度的增大而增大。同时，从公式还可以得到，所激发的波矢虽周期的增大而减小，即所激发的的波长随周期的增大而而增大。如图所示，谐振波长随光栅周期的增大而增大，同样满足以上理论解释，这进步证实了此理论的正确性。所以，对谐振波长的产生起着很重要作用的。但是，从图和图中我们发现......”。

6、“.....谐振峰值的大小是变化的，其中在图中，顶角为,引言年，等通过在金属膜引入周期孔阵列，发现即使当波长是孔直径十倍时，仍有很强的投射光强，并且透过率超过小孔面积的百分比，也就是说部分入射在小孔外金属膜上的光也透射过去了，这种现象被称为异常透射现象，由于透过光在些波长得到增强，这增强现象随后引起了人们广泛的关注。表面等离子体激元,是金属表面的种由自由电子和光子相互作用而引起的种电磁波模式，是局域在金属和介质表面传播的种混合激发态。它在垂直于分界面的两个方向上均呈指数衰减，而沿分界面传播的距离可以达到几十微米。界面的结构特点对的性质有很大的影响，所以可以通过构造金属表面结构对进行调控，满足各种应用的需求。基于的表面等离子体光波导被认为是纳米光子学中的种重要器件。它克服了传统光波导或光子晶体光波导中存在的衍射极限问题，可以满足光子器件微型化和光集成芯片高密度化的要求......”。

7、“.....这种光波导成为了人们的研究热点。本文设计了种基于金属光栅的谐振腔，光栅的单元结构为三角形，利用时域有限差分方法对此结构进行了仿真，研究了光栅的周期，三角形的角度和谐振腔长度等参数对光增强性能的影响，利用的激发理论和效应理论对这种增强现象进行了理论分析，结果表明这种新型结构的谐振腔对特定波长的光具有增强效应。计算模型表面等离子体激元的在特定频率下的波失可以表示为其中是真空介电常数，是金属介电常数，是波失，是入射光的角频率，是光速。考虑到当入射光波为，做出了真空与银界面上的色散曲线，见图。由图看出的色散曲线在真空中的光线的色散曲线的右边，可以看出在同频率上没有交点，也就是说它们之间不能直接耦合，必须通过波失补偿才可以被激发。的色散关系式完全描述的光特性，是进行研究的基本理论基础......”。

8、“.....。是求解任意电磁问题的种通用数值方法，法直接将麦克斯韦方程组中时域场的旋度方程微分式进行差分化，得到场分量的有限差分方程，用具有相同参量的空间网格氏胞元去模拟被研究的电磁散射结构。选取合适的电磁场初始值和计算空间的边界条件，可以得到包括时间空间变量的麦克斯韦方程的数值解，通过傅立叶变换可进步求得空间内的频域解。结构模型设计了种基于金属光栅的谐振腔，光栅的单元结构为三角形，如图所示，深色材料为，白色区域材料为，谐振腔的宽度，金属三角形为等腰三角形，顶角为，高，光栅的周期为，最后个三角形与腔的后表面间隔为，此参数我们认为是谐振腔的长度。在图中绿色点处放置观察点。入射光源沿方向入射，且为基于金属光栅的谐振腔光增强现象的研究摘要本文设计了种基于金属光栅的谐振腔，光栅的单元结构为三角形，利用时域有限差分方法对此结构进行了仿真，研究了光栅的周期......”。

9、“.....利用的激发理论和效应理论对这种增强现象进行了理论分析，结果表明这种新型结构的谐振腔对特定波长的光具有增强效应。关键词，金属光栅，效应，光增强的光波有最佳的增强效果。所以，我们可以通过合理设计谐振腔长，三角形顶角和光栅周期来对特地光波进行增强。图谐振波长随谐振腔长度的变化结论利用的方法对我们提出的这种新型结构谐振腔进行了仿真分析。最后得出结论谐振峰的位置是由光栅激发和谐振效应两种机制工作作用所决定的。即谐振波长由三角形的角度，光栅周期和谐振腔的长度共同决定。谐振峰大小会发生变化，是由于光栅激发的波长与谐振腔的谐振波长不相等造成的，即只有当光栅激发的波长与谐振腔的谐振波长相等时，此时的谐振峰值会出现最大值，而当两波长相差越远时，谐振峰值会越小。适当调节三角形的角度，光栅周期和谐振腔的长度三种参数可以对不同波长的波进行增强......”。